DU MONDE PHYSIQUE. 503 



les deux méridiens précédents (ce qui arrive quand le demi-méridien choisi 

 atteint une position déterminée par rapport au soleil et à la position de 

 celui-ci sur son orbite), en vertu de la pression et de la continuité dérive 

 de là, en un point quelconque, une fluctuation correspondante; c'est dire, en 

 d'autres termes qui s'entendent, que la circulation du globe est tout entière 

 périodiquement afïeclée par le passage des maximums ou des minimums de 

 la circulation sur les lignes de résistance extrême. 



298. Remarquer. — ■ Il nous faut placer ici quelques remarques concer- 

 nant ces deux espèces de fluctuations : 



I. Parmi les fluctuations de l'espèce 1", fluctuations auxquelles a|)par- 

 tenait déjà la période séculaire dépendante seulement du mouvement du 

 périgée, nous prendrons pour exemple celles qui résultent de la combinaison 

 de l'année et du jour. 



Pour apprécier l'effet de cette combinaison du mouvement tropique avec 

 le mouvement de rotation moyen, on peut faire abstraction du mouvement 

 anomalistique, c'est-à-dire de l'excentricité de l'orbite. 



On a alors 



A = oo -H (r -t- '0 ' , 



sin rj = siii f sii» (ct„ h- 7 ? -+- ni) ; 



et, en négligeant dans costî el cose le carré de l'obliquité de l'écliplique, 



COS lî = 1 , 



COS 6 = COS \l -\- al — (co -♦- ri -•- "01; 



y -\- n est le moyen mouvement tropique; 



0) — y — H est le mouvement angulaire du jour moyen. 



s, s' désignant deux nombres eniiers compris entre — co et -f- co , il 

 existera dans le potentiel, et par suite dans la vitesse de circulation el dans 

 la densité du fluide, une période correspondante à l'arc 



s(co -t- Tt -t- ni) ■+- s'{l + oil — a„ — ft — ni), 



et il faudra chercher les valeurs de s et s' qui rendent suffisamment petit 



le coefficient angulaire 



a = s{r -*• n) -H s'(" — r — «)• 



