716 TABLE DES MATIÈRES. 



Le rayonnement électro-magnétique du soleil agit comme force perturba- 

 trice, 845. 



On considérera ici comme point de potentiel maximum d'une couche 

 sphérique donnée celui qui a le soleil au zénith ; il ne faut pas tenir compte, 

 dans une première solution du problème, de l'intluence de la variation de 

 distance du soleil à la terre sur l'intensité du rayonnement; c'est-à-dire que 

 l'on devra considérer comme constamment identique h lui-même, en inten- 

 sité et en distribution, le potentiel perturbateur ordonné par rapport au 

 rayon terrestre qui passe par le soleil, »46. 



Le terme moyen ou principal de la force motrice du champ, dont on a tout 

 d'abord à étudier les effets, résulte du produit des parties de la force électro- 

 motrice qui sont dues respectivement au magnétisme moyen de la terre et au 

 potentiel par rayonnement; ce produit représente ce qui, dans la force per- 

 turbatrice, dépend du magnétisme moyen du globe, 847. 



Equation générale du mouvement du tluide matériel; on ne tiendra compte 

 que de la première puissance de la force perturbatrice, 848, 84». 



Transformation des formules en coordonnées géographiques, 8.50. 



La force perturbatrice est une fonction de la distance zénithale du soleil ; 

 expression de cette distance, 8.5t. 



La distance zénithale du soleil en un point donné a dés variations diurnes, 

 annuelles et séculaires; il en est de même des composantes de la force per- 

 turbatrice et de l'état dynamique du tluide, caractérisé, en chaque point, par 

 les composantes de sa vitesse et par sa densité, 8.58, 853. 



Nous avons spécialement, dans cet ouvrage, à nous occuper de la déter- 

 mination du mouvement séculaire du fluide, 854. 



L'état dynamique du fluide ne provient pas seulement de ce que la force 

 perturbatrice est une fonction du temps; même en supposant cette force 

 constante, l'état statique est, en général, impossible; ceci est un cas parti- 

 culier d'une propriété mécanique relative aux actions simultanées exercées 

 sur un fluide par des forces motrices dont les unes sont proportionnelles à la 

 densité du fluide et les autres indépendantes de cette densité; distinction 

 radicale qui s'établit à cet égard entre les effets de marée dus à l'attraction 

 newtonienne des astres et les effets de circulation auxquels peut donner lieu 

 leur rayonnement; autres remarques relatives ù la variation séculaire de la 

 vitesse du fluide suivant les parallèles de la sphère, aux variations de la 

 densité et de la vitesse dans les différents points d'un même parallèle, enfin 

 à l'influence de la résistance, offerte par le conducteur au mouvement du 

 fluide, sur le retard des périodes de ce mouvement relativement aux périodes 

 de la force perturbatrice, 855. 



L'intégration des équations peut se ramener à celle de deux équations aux 

 dérivées partielles du second ordre, de deux inconnues par rapport t'i trois 

 variables indépendantes; on intégrera dans le cas général pour lequel, dans 

 l'état d'équilibre, c'est-à-dire abstraction faite de la force perturbatrice, la 

 distribution de la densité du fluide est de révolution par rapport à l'axe de 

 la terre; la résistance de celle-ci est d'ailleurs supposée constante sur la cir- 

 conférence de tout parallèle, 856, 857. 



