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lions ainsi séparées se contracte, par rallraclion de ses molécules, en une 

 petite masse ; ces masses constitueraient les gouttes. 



M. Magnus introduit aussi im obstacle dans le discjue liquide pour y pro- 

 duire une échancrure , et il signale, à cet égard, des faits qu'il est important 

 de noter : les gouttes formées au\ deux bords de Féchancrurc s'élancent 

 beaucoup plus loin (jue celles qui émanent de la partie restante du contour 

 du disque; en outre, les premières partent dans les directions tangentiellés 

 aux courbes des bords d'où elles sont chassées. 



L'explication ci-dessus de la formation des gouttes ne s'accorde pas avec 

 la théorie de M. Hagen , si fortement appuyée, comme on l'a vu, et suivant 

 laquelle le minimum d'épaisseur ne serait pas au contour du disque ; d'ailleurs 

 elle ne rend raison ni de la présence du bourrelet observé par Savart à ce 

 contour, ni de la vitesse plus grande des gouttes lancées par les bords de 

 l'écbancrure, ni des directions tangentiellés de ces dernières. 



§ 32. — Arrivons à l'explication nette de la formation des gouttes. Con- 

 sidérons ce qui se passe immédiatement après l'ouverture des deux orifices, 

 pendant que le disque li(|uide croit en diamètre. Ce disque constitue une 

 figure de révolution , dont la section méridienne présente évidemment une 

 courbure très-forte à son équaleur, c'esl-à-dire au bord même de la nappe ; 

 or cette forte courbure détermine nécessairement une pression capillaire 

 énergi(pio dirigée suivant le rayon du disque et en sens contraire du mouve- 

 ment ; au bord du disque, le liquide se trouve donc sollicité par deux forces 

 opposées, dont l'une tend à l'éloigner du centre et l'autre à l'en ra|)proclier, 

 et de là doit résulter un etîel analogue à celui (|ui a lieu à la rencontre des 

 deux veines, où deux forces opposées sont également en présence, c'esl-à- 

 dire que le liquide doit éprouver un déplacement latéral; en d'autres termes, 

 pendant que le discpie se dévelo|)pe, le liquide refoulé doit former un bour- 

 relet tout le long de son contour. Cela posé, pendant que le dis(iue va en 

 augmentant, ce bourrelet tend, d'une part, à grossir par les causes mêmes 

 qui lui donnent naissance, et, d'autre part, à s'amincir par suite de son ex- 

 tension suivant la circonférence croissante du dis(pie, et l'on peut admettre 

 que ces deux effets se neutralisent plus ou moins, de façon que le bourrelet 

 varie |)eu en grosseur jusqu'à ce (|ue le disipie ait atteint son plus grand 



