28 SUR LA STABILITÉ DES SYSTÈMES LIQUIDES 



précédente. Lorsque la hauteur IL excède de Irès-peu la limite 0'',595, soit, 

 par exemple, d'un demi-millimètre (0'',005), on observe une excessive len- 

 teur dans le décroissement de la lame centrale. Au premier abord tout semble 

 slationnaire, et le mouvement ne devient réellement sensible que vers la fin 

 du phénomène, alors que la lame centrale est réduite à des dimensions très- 

 minimes. Le temps nécessaire à révolution complète exige alors des lames 

 très-persistantes. L'expérience échouerait avec l'eau de savon ; elle réussit 

 très-bien avec le liipiidc giycérique. 

 oô. Soit maintenant 



Ce cas ne présente rien de parliculier en dehors de ce (juc nous en avons 

 déjà dit au n" 5L 

 Soit en dernier lieu 



II' < ((. 



L'angle A n'étant pas changé et l'angle B ayant décru , l'équation du n" /pi, 

 page 8, fait place à l'inégalité 



.AU 



2 SU) siii < 1 ■ 



Il en résulte (pie , si Ton prend pour étal initial la disposition particulière 

 où chaque lame, parlant do l'arèle solide qui lui correspond, vient concourir 

 au centre, c'est parallèlement aux bases que doit s'établir la lame addition- 

 nelle. On peut néanmoins réaliser ici les mêmes phénomènes que dans le cas 

 où la hauteur II' l'emporte sur le cùlé n. Il sufllf, pour les uns , que la difle- 

 ,.encea — H' n'atteigne pas un certain degré de grandeur, et, pour les autres, 

 ■ (|u'elle le dépasse. 



Ces résultats concordent avec les déductions théoriques développées en 

 note au n" 46, pages 12 et 13. 



54. Donnons-nous l'un des systèmes précédemment décrits, et supposons 

 (|u'oii détermine la formation d'une lame additionnelle en maintenant l'axe 

 du prisme vertical et procédant, comme nous Pavons indiqué au n» 48, 



