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En supposant qu'un volume de vapeur à loo degrés et a la pression d'une atmosphère soit 

 comprimé dans un vase imperméable au calorique, et réduit par la nouvelle pression à un 

 volume dix fois moindre que le primitif, la température s'élèvera- 1- elle à i8a" par le seul 

 fait de l'augmentation de pression , ou une addition de chaleur sera-t-ei!e uéccssaire pour 

 maintenir toute la vapeur dans l'état de compression à dix atmosphères? Un physicien anglais , 

 Southern, s'était depuis long-temps occupé de celte question , et il résulterait de ses expé- 

 riences que l'on devrait considérer les deux volumes successifs de la vapeur aux pressions 

 1 et lo atmosphères, comme des volumes d'eau liquide de même poids élevés de la tempé- 

 rature zéro aux températures t -\- lOO', et t ■{- lOo" -j- 82", i étant la chaleur latente de la 

 vapeur, que les physiciens n'ont pas encore déterminée rigoureusement , et qui varie , d'après 

 leurs expériences, de 530" à 56"^". En admettant, avec M. Clément, quelle soit de 55o", 

 et supposant qu'une masse d'eau ni ait été convertie en un volume de vapeurs de même poids , 

 à la pression de 10 atmosphères , la chaleur ajoutée à l'eau liquide à zéro, pour former la va- 

 peur, serait, suivant Southern, m (550° -f- 100° -{-82°) , ou noa" ni, et suivant M. Clément, 

 seulement 65o° m, pour toutes les pressions. Ce savant affirme qu'un poids donné de vapeurs 

 contient la même quantité de chaleur, quel que soit le volume de ces vapeurs ; qu'ainsi , après 

 avoir rempli de vapeui's un vase imperméable au calorique , et ayant eu soin qu'il en contienne 

 la plus grande quantité possible sous une température quelconque, on pourra, si le vase 

 est flexible et extensible, augmenter ou diminuer à volonté le volume de vapeurs ; ces vapeurs 

 prendront naturellement, sans addition ni soustraction de chaleur, la température qui leur 

 convient pour conserver en totalité l'état de vapeur, et pour saturer l'espace dans lequel elles 

 sont répandues. 



Une Commission, nommée par rAciîJémie Royale des Sciences, s'occupe en ce moment 

 d'un travail fort impojtant, qui comprendra la loi de Mariote sur les gaz permanents, celle 

 de Dalton sur les vapeurs, et les conséquences de ces deux lois. 



De la puissance mécanique de la vapeur d'eau. 



Quoique la vapeur d'eau ne soit une puissance mécanique que lorsq^u'on l'emploie dans une 

 machine qui se complique d'un grand nombre de mécanismes, cependant on peut facilement 

 avoir une idée exacle de cette puissance , en ne considérant que la pièce principale d'une 

 machine à vapeurs, qui est un cylindre creux dans lequel un piston de même diamètre peut 

 se mouvoir à frottement, et dont la tige qui traverse le couvercle supérieur du cylindre, glisse 

 dans un fourreau, qu'on nomme Loite à cuir : l'objet de ce fourreau est de fermer la com- 

 munication de l'intérieur du cylindre et de l'air atmosphérique. Le piston , dans une posi- 

 tion quelconque, divise le cylindre en deux capacités, et lorsque le piston est au milieu du 

 cylindre, ces deux capacités sont égales. Admettons qu'il soit dans cette position, et que 

 chaque capacité du cylindre soil remplie tl une vapeur d'eau à la température 100" et à la 

 pressif n d'une colonne de mercure de 'j6 centimètres ; il est évident que si l'on refroidit seu- 

 lement l'une des dcih. capacités , de manière que la vapeur d'eau y passe à l'état liquide , 

 la vapeur qui conservera son étal de (luide élastique dans l'autre capacité, pressera le piston, 

 vaincra la résistance appliquée à la lige de ce piston , et le piston arrivera vers l'un des fonds 

 du cyimdre, dont elle ne sera séparée que par la couche d'eau liquide provenant de la 



