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abstraction du mouvement vibratoire de cbaque corps après le choc (i), et Ton pourrait 

 être curieux de connaître ce qui arrive dans le cas contraire. 



Or si Ton détermine, d'après ce qui a été dit ci- dessus, la somme des forces vives de 

 deux cylindres avant et après le choc, on reconnaîtra i° que la perte des Ibrces vives est 

 nulle dans un seul cas , savoir, lorsque les longueurs des deux cylindres sont égales, et que cette 

 perte , bien loin d'être nulle dans les awtres cas , comme on le suppose ordinairement , s'élève 

 à la moitié de la somme des forces vives , quand la longueur de l'un des cylindres devient 

 infiniment grande , et qu'elle peut s'élever jusqu'aux trois quarts de celle somme quand les 

 deux cylindres ofii eut des longueurs doubles lune de l'aulre. Lorsqu'un cylindre vient frapper 

 un plan solide , il se trouve à peu près dans le même cas que s'il frappait un cylindre dont la 

 longueur fût infinie, et par conséquent il y a perte de forces vives. 



Dans un second Mémoire je montrerai comment on pf>ut étendre les mêmes principes au 

 choc de deux cylindres composés de matières différentes, ou au choc des corps dont la forme 

 n'est pas cylindi'ique. 



PHYSIQUE. 



Sur limpulsion électrique qui se manifeste lors du rapprochement de deux 

 liquides de densités différentes, par M. Duïrochet. [Académie des Sciences j 

 5o octobre 1826.) 



Lorsque deux liquides aqueux d'inégale densité sont séparés par une membrane, il s'établit 

 au travers de cette membrane un courant qui porte le liquide le moins dense vers le liquide 

 le plus dense, en sorte qu il en résulte une augmentation toujours croissante de la masse du 

 liquide le plus dense. Les liquides alkalins et les liquides alkooliques se comportent, dans 

 cette circonstance, comme des fluides pourvus d'un excès de densité, bien que celte densité 

 puisse être efïeclivemcnt inférieure à celle des liquides aqueux avec lesquels ils se trouvent 

 en rapport. Les liquides acides, au contraire, se comportent dans ce genre d'expériences 

 comme des liquides inférieurs en densité aux fluides aqueux avec lesquels ils sont mis en 

 rapport, quoique leur densité puisse être effeclivemenl plus grande. 



Les résultats négatifs de plusieurs expériences faites avec des plaques de grès ou de tuf, 

 épaisses de quatre à huit millimètres, avalent fait croire à M. Dutrocliet que les corps inor- 

 ganiques perméables aux liquides n'étaient point aples à présenter ce genre de phénomènes, 

 qu'il regardait comme propres aux seules membranes organiques. Des expériences subsé- 

 quentes lui ont prouvé !e contraire : si l'on prend un tube de verre terminé d'un côlé par 

 un évasement semblable au pavillon d'une trompette, cette ouverture évasée étant fermée 



(1) Dans la théorie ordinaire du choc des corps élastiques, on suppose qu'à l'instant où les deux corps se 

 séparent, chacun d'eux est revenu à son état naturel, tandis que, dans la réalité, le contraire arrive, ainsi que 

 le démontre évidemment le son produit par le choc de deux sphères métalliques. Frappé de cette idée , que 

 M. Binct avait eue de sou côté, M. Coriolis soupçonnait depuis lonjf temps qu'il y avait des différences mar- 

 quées entre les résultats fournis parla théorie ordinaire du choc et ceux que l'on pourrait déduire de l'expé- 

 rience ou d'une théorie plus conforme à la nature, et il m'avait engagé, pour cette raison, à traiter par le 

 calcul cctto question délicate, en donnant suite aux travaux que j'avais entrepris sur les mouvements vibra- 

 toires des corps solides. Ayant suivi ce conseil, je suis parvenu aux résultats qui font l'objet de cet article, et 

 qui paraissent devoir mériter l'attention des géomètres. 



