DUrSE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 39 



pose que la surface qui termine la colonne capillaire est hémisphérique; or 

 cela n'est jamais rigoureusement vrai, mais dans un tube aussi étroit que 

 celui dont je me suis servi , la différence est nécessairement tout à fait insen- 

 sible, de sorte qu'en calculant ensuite, par la loi de la raison inverse de l'élé- 

 vation au diamètre, la hauteur pour un tube d'un millimètre de diamètre, on 

 devait avoir cette dernière hauteur telle qu'elle serait si la surface supérieure 

 était exactement hémisphérique. 



Les valeurs de p et de h étant ainsi déterminées , on en lire 



^2hp = 22,17, 



nombre qui diffère bien peu de 22,56, obtenu dans le paragraphe précédent 

 comme valeur du produit pd. La formule pd = 2/;/= peut donc être regardée 

 comme vérifiée par l'expérience, et la vérification paraîtra plus complète 

 encore si l'on considère (jue les deux résultats sont respectivement déduits 

 d'éléments tout à fait différents. 



J'espère pouvoir effectuer plus tard, sur d'autres liquides, de nouvelles 

 vérifications. 



RECHERCHE d'uNE LIMITE TRÈS-PETITE AU-DESSOUS DE LAQUELLE SE TROUVE, DANS LE 

 LIQUIDE GLYCÉRIQUE, LA VALEUR DU RAYON d'aCTIVITÉ SENSIBLE DE l'aTTRACTION 

 MOLÉCULAIRE. 



§ 30. — L'exactitude de la formule p = '-j- suppose, comme nous allons 

 le montrer, que la lame qui constitue la bulle n'a pas , en tous ses points , 

 des épaisseurs moindres que le double du rayon d'activité sensible de l'at- 

 traction moléculaire. 



On a vu ( § 23 ) ([ue la pression exercée par une bulle sur l'air (pi'elle 

 emprisonne est la somme des actions dues séparément aux courbures de ses 

 deux faces. D'autre part, on sait que, dans le cas d'une masse liquide pleine, 

 la pression capillaire exercée par le liquide sur lui-même émane de tous les 

 points d'une couche superficielle ayant pour épaisseur le rayon d'activité en 

 question. Maintenant, si l'épaisseur de la lame qui constitue une bulle est 



