D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. IS 



lion. Dès lors il faut évidemment, pour Téquilibre de la petite masse, et, par 

 suite, pour celui de tout le système, que si Ton conçoit cette petite masse 

 coupée par un plan perpendiculaire à son axe, les trois arcs concaves qui 

 limiteront la section soient sensiblement identiques ; or de celte presque iden- 

 tité il résulte nécessairement que les deux lames et la cloison aboutissent à la 

 petite masse sous des angles soit rigoureusement égaux , soit à fort peu près 

 tels, angles dont chacun sera par conséquent de 120° ou ne différera de 

 celte valeur que d'une quantité inappréciable K Nous verrons bientôt ce ré- 

 sultat et ceux du paragraphe précédent vérifiés par l'expérience. 



g 9. — Si la bulle d'air qui fait naître la seconde lame (§ 7) aboutit à la 

 surface du liquide assez loin de la première lame pour que les deux caloltes 

 sphériques soient complètes et isolées, ou bien, ce qui revient au même, si 

 l'on dépose sur le liquide doux bulles suffisamment éloignées l'une de l'autre, 

 les deux calottes sphériques, sollicitées par les actions capillaires à la manière 

 des corps légers tlotlants, se rapprocheront par degrés jusqu'au contact, du 

 moins si elles n'étaient pas séparées originairement par un trop grand inler- 

 valle. Pour faire comprendre ce qui doit arriver ensuite, rappelons un fait 

 que manifestent, au sein de mon mélange alcoolique, les sphères d'huile 

 pleines. Lorsque deux semblables sphères viennent à se toucher, leur ensem- 

 ble n'est point à l'état d'équilibre; aussitôt le contact élabli, les deux sphères 

 s'unissent pour n'en former qu'une seule, et il est facile d'en saisir la raison : 

 on ne saurait produire ce contact en im point unique ; il a lieu nécessaire- 

 ment suivant une petite surface , de sorte que les deux masses n'en forment 

 plus qu'une en réalité ; or puisque celle-ci est Unie et entièrement libre , et 

 (pfelle est de révolution, la seule figure d'équilibre qu'elle puisse affecter est 

 ^4, me série, §§ 2 et 38) celle d'une sphère uni({ue. Maintenant il est visible 

 que la même chose doit tendre à se produire à l'égard de nos deux caloltes 

 sphériques laminaires, dès que les deux petites masses annulaires qui régnent 

 le long de leurs bases ( § 3 ) se sont unies à l'endroit de leur contact , c'est- 

 à-dire que les deux caloltes tendront à n'en former qu'une seule; mais pour 

 (pie cette tendance pût avoir son plein effet , il faudrait que les deux lames 



' En considérant les laracs liquides comme des membranes tendues (§ 2), on arriverait cgale- 

 nienl à l'égalité des angles entre trois lames qui se joignent suivant une même arête liquide. 



