D'UNE MASSE LIQUIDE SANS PESANTEUR. 63 



nous le savons , de petites surfaces fortement concaves. Celles qui appartien- 

 nent aux arêtes ne sont, comme celles qui régnent le long des fils solides, 

 concaves que dans un sens, et, par conséquent, leur action pour amincir les 

 lames est du même ordre; mais, aux points de jonction des arêtes liquides 

 et aux points où ces arêtes aboutissent aux fils solides , les petites surfaces 

 sont concaves dans tous les sens, de sorte que leur succion capillaire est 

 environ deux fois plus forte encore, et qu'ainsi Tafilux du liquide vers ces 

 mêmes points doit être beaucoup plus grand. Dans les systèmes dont il s'agit, 

 l'amincissement des lames doit donc être plus rapide, et dès lors ces sys- 

 tèmes doivent durer moins longtemps , comme le montre l'expérience. On ne 

 remarque cependant aucune augmentation graduelle d'épaisseur ni dans les 

 arêtes liquides ni dans leurs points de jonction, mais c'est que, à mesure que 

 le liquide y afflue, il est entraîné par la pesanteur vers le bas du système. 



La persistance de chacun de ces systèmes est, du reste, très- variable , ce 

 que l'on comprend aisément, car, par suite de leur complication, de petites 

 causes accidentelles peuvent agir tantôt plus, tantôt moins, pour amener 

 leur destruction; ainsi celui de tous qui se maintient en général le plus long- 

 temps, est le plus simple, savoir celui du tétraèdre. 



Je reviendrai de nouveau sur les systèmes laminaires, pour en envisager 

 la théorie sous un point de vue plus général. En effet, ainsi que je l'ai déjà 

 fait remarquer ( § 2 et note du § 8 ) , les lames liquides qui les composent 

 peuvent être assimilées à des membranes tendues, et dès lors, on le con- 

 çoit , chaque système se disposera de manière que la somme des surfaces de 

 toutes ses lames soit un minimum. Mais je réserve ce sujet pour une autre 

 série. 



