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serie que es siempre bastante convergente como para que se de- 

 tenga el desarrollo en los primeros términos. Se emplea lo más á 

 menudo, para representar el volumen de los cuerpos ó las diver- 

 sas temperaturas, fórmulas empíricas de la torma 



v^iy^fl + af + bl' + ct-- -\- . . . ); 



así tenemos para expresión del volumen del agua entre cero y 

 treinta grados: 



v^ = Vq\\ — 0,0000(30300 I 

 + 0,0000079279 t' — 0OOOOOOOÍ.26OÍ- /•'] 



en la cual t expresa la temperatura en grados normales, es decir, 

 que el punto 100 corresponde al vapor de agua hirviendo bajo la 

 presión de 7G0 milímetros de mercurio, á la latitud de 4.'3" y al ni- 

 vel del mar. Esta fórmula da para la temperatura del m;iximo de 



densidad : 



:3,9277G ; 



ha servido para calcular el cuadro N" I que damos al íln. 

 Para el mercurio tenemos la fórmula : 



V, = v^ |l + (181792 ¿ -f 0,175 f + 0,0351 t') 10 -■'] 



donde las tem[)eraturas están espresadas en la escala del termó- 

 metro de aire. 



Se llama coeficiente de dilatación medio entre dos lem[)eraturas 

 t y t' la relación 



V, (f -t) 



K es dado por la experiencia y es función de t y t' . Si se asigna á 

 í un valor determinado y se hace tender á t' hacia el valor límite 



t, el cociente —, tiende hacia un valor finito y determinado, 



c c 



que es la derivada de la función v tomada con respecto á /. El coe- 

 ficienle'.K tiende hacia un valor límite designado con el nombrede 

 coeficiente de dilatación verdadero á la temperatura t. 



Sea, por ejemplo, un cuerpo cuyo voliimen está exactamente re- 

 presentado por la fórmula de tres términos 



V = ü,, (I -\- at -^ bt'). 



El coeficiente de dilatación medio entre cero y t, será 



