RELACIONES ENTRE LAS LEYES DE «.i EST "i HOOK L35 



v por consiguienl e : 



y\ m = y i ' , M r- (i) 



V\m = Y, + ^- 



de donde resull ;i 



1 



8 



y m --y\ m v - v, ---j>(D 2 -d% 



De las (a) y (6) se deduce 



Q // ' m — y m 



y substituyendo los calores de las resistencias !{„, inedias unitarias, 

 se obtiene : 



p = 8 



Las primeras experiencias deben, por consiguiente, tender á ave- 

 riguar si existe efectivamente esta relación constante de proporcio- 

 nalidad entre las resistencias medias unitarias y los diámetros de los 

 solidos que se examinen, ó, más exactamente, entre las diferencias 



de las resistencias medias unitarias y de los cuadrados de los diá 

 niel ros. 



Consideremos ahora algunas consecuencias maternal ¡cas de la lii 

 pótesis que liemos admitido y encontraremos la explicación de algu- 

 nos fenómenos que la practica lia revelad»» y que hasta hoy no tienen 

 una justificación satisfactoria. 



Si se ejerce nn esfuerzo de flexión sobre un sólido de sección rec 

 tangular, como se indica en la figura .*>, conservando las condiciones 

 del caso anterior, una sección plana AA se transformara en dos sn 

 perlicies cilindricas que tendrán por directriz respectivamente los 

 dos troncos de parábola indicados en el croquis. 



La práctica enseña que la resistencia unitaria á la flexión debe 

 asumirse como una fracción de la correspondiente a la tensión, prin- 

 cipalmente para piezas de dimensiones notables. Se acepta en ge 

 neral : 



