64 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



_P_ AE AG AC + CG, r sen(«-g) 



eos ¡3 AC AC AC ■ r " t " r -R eos (3 



En este caso el larguero del bastidor estará sometido por la fuerza 

 E hacia adelante y por la P„ hacia atrás, la resultante será hacia ade- 

 lante é igual á la diferencia. 



Si sustituimos tt — a t por a resultará sen (a — [3) = sen (a t -f - P) 

 como en (-40 a ), así que para posiciones simétricas a y a l de la maní- 

 vela resultarán siempre valores iguales para S. 



El movimiento tendrá lugar cuando uno de los puntos de apoyo de 

 la rueda ceda, es decir, cuando el mismo sea susceptible de trasla- 

 darse; ahora bien, para que la locomotora avance será necesario que 

 así lo haga el bastidor, mientras que el frotamiento del riel con la 

 llanta de la rueda contrarestan á la fuerza S sujetando la rueda en A, 

 por lo que estará obligada á jirar al rededor del punto A. Se ve que 

 solo una parte de la fuerza que actúa sobre el bastidor, es capaz de 

 producir el movimiento del centro de gravedad de la locomotora y es 

 aquella precisamente igual á S, pues si fuera mayor no encontraría 

 apoyo suficiente para obrar y las ruedas empezarían á jirar sobre sí 

 mismas en el mismo lugar. Las fuerzas ± (P„ — P) no hace sino pro- 

 ducir un movimiento alternativo de adelante hacia atrás y vice-versa 

 con respecto al centro de gravedad del bastidor y demás partes á él 

 sujetas, pues supuestas aplicadas al centro de gravedad de la loco- 

 motora, siendo iguales y de sentido contrario se neutralizan y por 

 consiguiente no tienen ninguna influencia sobre la traslación de la 

 máquina. 



Cuando la máquina marcha para atrás la dirección de las fuerzas 

 son opuestas á las que acabamos de considerar, sus intensidades serán 

 las mismas; así la presión sobre la paralela P tang (3 obrará hacia abajo 

 y la reacción sobre el bastidor será hacia arriba, en este caso la 

 presión sobre el riel deberá ser disminuida de P tang (3. 



La magnitud del esfuerzo de tracción que produce un cilindro, se 

 puede representar de una manera fácil, gráficamente, por medio déla 

 distancia entre los puntos de intersección G y G, de las direcciones 

 de la biela y de la vertical que pasa por el centro C. En efecto, hemos 

 visto que la fuerza P es próximamente constante é igual á R. Si pues 

 tomamos P=R, vendrá por la (38 a ), 3— CG ó = CG l según la posi- 

 ción de la manivela que se considera, pero como estas dos posiciones 



