LAS TE0RÍA8 FÍSICAS 265 



esto se luí efectuado cioin obra, que otros sistemas materiales po- 

 (liíau realizar fiel mismo modo que nosotros mismos, ^ai energética 

 tratará primero de iiimuiíiar un símliolo matt'ni;iric" para representar 

 la obra ipie efectúan los sistemas ajenos, al reali/.ar al<;una moditiea- 

 eión en el sistema considerado: aquel sindiolo será el in(;rement(> ([Ue 

 experimenta en la moditicación una mtKjnitud del todo independiente 

 de la naturtileza de loa cuerpo.i externon que intermenen, y á esta mag- 

 nitud los energetistas la llamarán energía total drl sistema. Si el sistema 

 considerado está conqdetamente aislado, la ohra realizada por los sis- 

 temas ajenos será iiatiualiiiente nnla. De donde la energía total de 

 tal sistema coiiservai'á iin valor invariable: es el ]iriiicipio de la con- 

 servación de la energía detinido sin recurrir á la experiencia, como 

 una verdailera i)roi)osicióa matemática. Por otra parte, si suponemos 

 dos sistemas en relación mutua, se puede considerarlos en conjunto 

 como un sistema único aislado, y el princijíio de la conservacii'in de 

 la energía ser;i otra vez aplicable. 



Si intro(lucimos. pues, en este si.stema compuesto una moditicación 

 virtual cualípiiera. las variables que caracteiizan el estado de cada 

 uno de los componentes experimentarán incrementos intinitamente 

 l)equeños. Pero la energía total lia de permanecer invariable en vir- 

 tud del priucii)io de la conservación de la energía, y los términos 

 cuya suma es igual á esta energía total, (i sea las energías de cada 

 uno de los com|ioneiites, liabrán exi)erimentado variaciones compen- 

 sadas. Podemos agin]iar estas variaciones en dos términos principales 

 y recíprocos descomponibles cada uno en tres tt'rminos secundarios 

 que son exin-esiones puramente matemáticas : 



1° El trabajo de las fuerzas de inercia a])licadas al sistema A. o va- 

 riación de la energía actual de este sistema : 



2° El trabajo de las acciones que B ejerce sobre A; 



3° La disminución de la energía interna de A. y viceversa, sustitu- 

 yendo A ])or 1). y 15 iior A. Tendremos así seis térnniuts principales 

 que serán, ¡lor dctiiiicioii iiiciaiiicnte (■on\'encioiial. las anitidadcs de 

 calor desprendidas por cada uno de los dos sistemas durante la modi- 

 ficación considerada, y estas cantidades serán iguales dos á dos. pero 

 de signos distintos. 



Por otra parte, la suma del tiabajo de las fuerzas de inercia en uiu) 

 de los df)s sistemas y del trabajo de las accioiu's (pie el otro ejerce so- 

 bre el primero será igual al incremento de la energía interna del sis- 

 tema considerado, ó sea á la cantidad de calor desprendida por el. 



Podría dar mavor exten.sión á estas explicaciones \ halilar de la 



