LA TEORÍA CINÉTICA DE LOS GASES 55 



ííuiica lo será mientras tenga su centro en el espacio que ban de- 

 jado libre las esferas de protección de los n^ átomos restantes y los 

 espacios críticos w de los mismos, cuya suma es igual 4 n^b). 



Sea y ' el espacio total llenado por las esferas de protección ; sien- 

 do V el volumen del gas en cada recipiente, el espacio libre dejado 

 por las esferas de protección y los espacios críticos es : 



V — y — n,M (11) 



pues se puede despreciar el caso en que dos esferas de protección, ó 

 una esfera y un espacio crítico se penetran mutuamente, por no re- 

 sultar sino pequeñas magnitudes de orden superior. 



La probabilidad W,^ para que el centro del átomo considerado se 

 baile en este espacio, y la probabilidad W para que se ubique en Q, 

 se encuentran en la misma relación que los vohimenes de los espa- 

 cios correspondientes, por ser Q una parte arbitraria del otro. 



Luego se tiene 



W. = W ^-^-"■" (12) 



Por otra parte, el átomo considerado no está tampoco ligado quí- 

 micamente si su centro está ubicado en un elemento íZw , no encon- 

 trándose el punto L en el elemento de superficie correspondiente ük. 



Se encuentra análogamente para la probabilidad de este último 

 acontecimiento la expresión : 



^.-^./■/^ <-> 



siendo d'h^ , para cada elemento do), el elemento de esfera E no situa- 

 do en A, que corresponde á aquel elemento de volumen, lo que signi- 

 fica que el campo de integración abarca á todos los elementos de la 

 esfera que satisfacen á esta condición, y también todos los elementos 

 dw correspondientes, observando que desaparece la exponencial por 

 no baber más atracción química. 



En resumen, en cada uno de los ÍT gases de volumen V, la proba- 

 bilidad total para que el átomo considerado no sea ligado química- 

 mente tiene por exjíresión: 



W. = W, + W. = (y - V • _ n,, + «, // '^) ^ (14) 



