LAS DERIVADAS SEGUNDAS EN CINÉTICA QUÍMICA 173 



a' 



A — <]\ + J„, + 9„ + (j, i^T = O 



(10) :■ B-$. + j„-f,„ + ,,A;i = o 



, L — (I>, + J, + 9, 4- í/, -- = o 



en que las cantidades A, B ... L, <I>„^ tí»^ ... J,,^ f/,, ... 9,,^ 9,, ... tienen la 

 signijicación más arriba definida, siendo g,,,, (Jb*--- íli funciones que 

 dei)enden : 



r De la temperatura T del sistema; 



2° De las variables n, ¡3 ... X que definen á éste; 



3° De las acciones externas A, B ... L que experimenta el mismo; 



4° De las velocidades a % 3 ' ••• /^ ' • 



Además, las funciones g no tienden á cero por lo general cuando a' , 

 h ' ... /' tienden á este límite, sino á valores finitos -[„, 7^ ... -(i que son á 

 su vez funciones de las variables : 



T . a . ¡3 . Y ... A 

 A . B ... L 

 y por último satisfacen á las desigualdades : 

 (11) g, < O, g, < O ... g, < 0. 



Esta es la hipótesis, que se clasificaría difícilmente entre las más 

 sencillas, mediante la cual Duliem justifica la introducción en las 

 ecuaciones (4) del movimiento, consecuencias de la hipótesis H que 

 quiere desechar, de los términos adicionales de la forma : 



a ' 



(Ja 



a \ 



en que | «' ] designa el valor absoluto de a'. 



íío tengo el propósito, ni mucho menos, de penetrar aquí en el 

 detalle de los cálculos ni en el desarrollo matemático de esta teoría, 

 fundada, como se ve, en hipótesis bastante complicadas, arbitrarias y 

 numerosas. 



Me bastará primero mostrar los resultados que se obtienen acerca 



