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No me detendré en el examen de la teoría de Poisson, dada en su 

 gran memoria de 1829, ISnr les éqiiations genérales de Víkpdlihre et du 

 mouvemeni des eorps solides élastiques et des fiuides (1), y en seguida 

 pasaré al análisis de la memoria de Maxwell, publicada en 186G, so- 

 bre la Teoría dincimica de los gases. 



El gran físico expone primero su propósito de explicar el fenóme- 

 no de la viscosidad en todos los cuerpos, sin hacer intervenir liipótesis 

 ninguna. 



Una deformación S se verifica en un cuerpo por un desi^lazamien- 

 to, y determina un estado de tensión F. La relación entre la deforma- 

 ción y la tensión es de la forma : 



F = ES (9) 



en que E representa el coeficiente de elasticidad relativo á la deforma- 

 ción S. En un sólido que carece de viscosidad, F permanece igual á 

 ES, y se tiene : 



^ = E^. (10) 



dt dt ^ ' 



Pero si se trata de nn fluido viscoso, el estado de tensión F, en 

 vez de permanecer constante, tiende á cero con una velocidad que 

 depende del mismo estado y de la naturaleza del cuerpo. Si aquella 

 velocidad es proporcional á- F, como es razonable suponerlo, la ecua- 

 ción (10) puede escribirse como sigue : 



Í? = e'^-? (11) 



dt dt Xj ' 



y, en esta forma nueva, corresponde empíricamente al fenómeno. 

 En efecto, si la deformación S es constante, la ecuación : 



— 2= (12) 



F -= ESe ^ 



nos enseña que E desaparece gradualmente, ó sea, que el cuerpo, 

 substraído á toda acción externa, pierde poco á poco su tensión in- 

 terna, acabando las presiones por repartirse como en un fluido en 

 reposo. 



Si al contrario — queda constante, lo que significa que un movi- 



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(1) Journal de VÉcole Polytechnique, XX^ cuaderno. 



