APLICACIONES DE LA TEORÍA CINÉTICA DE LOS GASES 293 



y, en seguida después, si la velocidad de agitación V no ha cambiado 



n=x'Y ] 



S '2mx- (1 + 2D, + 2i) V- =.p + ^p) 

 de donde 



ij) = 2D j; — ^ámoL- (a-D, + ¡^^D, + 7^03) V- 



op = 2B,p _ ^ D,i9 - ? (D, + ^s)P 

 y, si se tiene en cuenta la condición D^ + D, + D3 = O : 



cp =2D^i) — í D^i? - p (D, 4- I>, + ^s)P 

 O o 



^p = 2pT>, { 1 — ^^ = 2pT>, ^=1, 2pJ), 



(20) 



(21) 



(22) 



Resulta, pues, que la auisotropía en la distribución de las velocida- 

 des, debida á la dilatación instantánea, desaparece muy pronto bajo 

 la influencia de los choques mutuos. 



III 



teoría actual de la viscosidad en los gases 



Si queremos darnos cuenta del estado actual de nuestros conoci- 

 mientos con respecto á la viscosidad en los gases, siendo éstos aún 

 poco satisfactorios, hemos de fundar nuestro examen en la teoría ci- 

 nética. 



Consideremos, pues, una masa gaseosa ; si se tiene en cuenta la 

 agitación molecular, los intercambios de materias entre dos capas 

 vecinas se acompañan de mi transporte de cantidad de movimiento 

 desde la capa en que el movimiento es más rápido hacia la en que el 

 movimiento resulta más lento. Si imaginamos una superficie de sepa- 

 ración arbitraria entre dos porciones A y B de un Huido en estado de 



