294 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



agitación, la parte A recibe por cada elemento de esta superficie un 

 exceso positivo ó negativo de cantidad de movimiento en una direc- 

 ción definida. Pero aquel exceso se puede calcular directamente siem- 

 pre que no se abandone el terreno estrictamente cinético; por otra 

 parte es posible calcularlo por la consideración de las fuerzas capa- 

 ces de originarlo sin intercambio de materia, conforme al lenguaje 

 usado en hidrodinámica que prescinde toda hipótesis acerca de la 

 esencia de los fenómenos. 



Adoptado este último método, las componentes normal y tangen- 

 cial de las fuerzas de viscosidad por unidad de superficie serían igua- 

 les á las correspondientes del exceso de cantidad de movimiento, que 

 atraviesa la misma unidad de superficie durante la unidad de tiempo. 

 Si, al contrario, se elije el método meramente cinético, el carácter 

 particular délas teorías moleculares consiste más bien en establecer 

 una relación entre la viscosidad, las dimensiones de las moléculas y 

 la agitación, ó sea la temperatura. 



Consideremos, pues, auna molécula en movimiento entre las demás 

 que supondremos inmóviles, é imaginemos un pequeño cilindro cuyo 

 eje sea paralelo á la velocidad de la molécula considerada, su base 

 siendo circular y el radio igual al diámetro 2R de la molécula. Pro- 

 longuemos el cilindro hasta que el centro de una molécula fija se 

 halle dentro del mismo ; la molécula móvil se puede desplazar hasta 

 allí ; pero, tan pronto como la esfera de radio 2R alcanza á la molé- 

 cula fija, se verifica un choque y la molécula experimenta una des- 

 viación. 



Por otra parte, es dable seguirla en su nueva dirección hasta que 

 se verifique otro choque, y así sucesivamente. Si el camino recorri- 

 do es largo, la molécula experimentará un número de choques igual 

 al de los centros de moléculas fijas contenidos en el canal, de eje en 

 forma de línea quebrada, y de sección 7:(2R)-, durante el mismo tra- 

 yecto. 



Ahora bien, si la densidad es muy pequeña, el volumen de dicho 

 canal es sensiblemente igual al producto de su sección recta por su 

 longitud L, ó sea -L(2R)-, y ha de contener ÍÍ.7:L(2R)- centros de 

 moléculas, siendo ^N el número de las moléculas por unidad de volu- 

 men. Resulta que : 



W = K::L(2R)- 



representa el número de los choques experimentados por la molécula 

 móvil durante su trayecto total L. 



