296 anai.es de la sociedad científica argentina 



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y, si se substituyen los símbolos jij„, p„, T^, por sus valores numéricos 



/T cm. 



Q = 15.800 



\/m 



segundo 



M es la masa molecular del cuerpo, siendo la del Lidrógeno igual 

 á 2, y T la temperatura absoluta. 



Veamos aliora cómo la teoría cinética nos lleva á admitir la varia- 

 hilidad aparente del diámetro molecular. 



Es sabido que, cuando apareció la teoría cinética, se consideraba 

 al diámetro de las esferas moleculares como rigurosamente fijado por 

 la naturaleza química, y del todo independiente del estado físico del 

 cuerpo. 



Pero, siesta hipótesis era ya muy sencilla para adaptarse al estado 

 sólido ó al estado tiiiido cerca del estado crítico, resultaba aún me- 

 nos admisible cuando se trataba de aplicarla á los fenómenos de di- 

 fusión, que dependen únicamente del trayecto libre. 



Volvamos, pues, á las acciones á distancia: el estado sólido nos 

 revela la existencia de repulsiones muy intensas y rápidamente va- 

 riables á partir de cierta distancia. Según la fuerza viva que les co- 

 rresponde, dos moléculas se acercan más ó menos antes de separarse, 

 y la distancia mínima resulta tanto más pequeña cuanto más grande 

 la fuerza viva. Para un valor dado de ésta, el dominio impenetrable 

 tendrá una forma y magnitud del todo definidas por la ley de repul- 

 sión, lo que permite caracterizarlo por un solo parámetro función de 

 la fuerza viva : por ejemplo, por la distancia mínima en el caso del 

 choque directo. 



Si se admite que la repulsión es proporcional á r~", la distancia 



mínima resulta proporcional á ü « - ^ ó bien á T " - \ por ser el cua- 

 drado de la velocidad proporcional á la temperatura absoluta T. 



Observaré que este raciocinio, debido á Maxwell y aplicado por 

 Meyer, no se encontró confirmado por los resultados experimentales, 

 lo que significa que el concepto quedaba aún muy sencillo. 



En efecto, un exponente n no conviene sino á un intervalo relativa- 

 mente pequeño de temperatura. Había, pues, de suponer la ley de re- 

 pulsión más complicada y buscar la variación del exponeute oi en 

 función de la temperatura. Pero Sutherland, profesor en Melburna, 



