APLICACIONES DE LA TEORÍA CINÉTICA DE LOS GASES 299 



Siitlierlaiid, en varias memorias dedicadas á las leyes de atracción 

 molecular (1), exteriorizó su preferencia á favor de una atracción pro- 

 porcional á r~ ^, que parece coordenar de un modo satisfactorio las 

 tensiones sui^erfíciales. 



Según un cuadro de experiencias debido al mismo sabio, si la ley 

 de acción entre las moléculas tiene por expresión : 



o 2 



y la entre moléculas de otro gas 



Q 2 



la ley de atracción entre una molécula del primero y otra del segundo 

 resulta 



3 a, a, 



pero los coeficientes a están ligados de un modo poco definible con la. 

 constitución química de la molécula. 



Podemos ahora volver á considerar la viscosidad. Para ello, imagi- 

 nemos un movimiento lento de translación del gas, y llamemos U á 

 la velocidad de conjunto. Ésta crece proporcionalmente á la distan- 

 cia z normal á una superficie ; tomemos uno de los elementos de esta 

 superficie paralelo á U y consideremos los intercambios de cantidad 

 de movimiento á través de dicho elemento normal á z. 



Las moléculas que lo atraviesan llegan de todas las direcciones y 

 distancias; pero, si se considera á los fenómenos medios, se puede de-* 

 cir que las que proceden de un mismo lado vienen de un hemisferio 

 de radio k, y traen todas el mismo exceso de velocidad de conjunto 

 que traerían si hubieran experimentado el último choque en aquel 

 hemisferio. Cada una atraviesa oblicuamente el elemento de superfi- 

 cie con su velocidad Q de agitación media. 



En resumidas cuentas, el promedio es lo que sería si se considera- 

 se las moléculas del gas como distriljuídas en seis grupos iguales de 

 movimientos rectanguhires y opuestos dos á dos. Pero uno solo de 

 estos grupos atraviesa normalmente el elemento de superficie y, por 

 consiguiente, ha experimentado su último choque á la distancia nor- 

 mal A. 



(1) PhilosopMcal Magazine, tomos XLII, XLIII, XLIV (1896-1897). 



