PRESIÓN Y TEMPERATURA EN LA DISOCIACIÓN 59 



tural de mi estadio respecto á la influencia de la presión y tempera- 

 tura, que tuvieron por objeto los párrafos anteriores. 



Por lo pronto, recordaré las notaciones de que nos valimos cuando 

 se trataba de gases monovalentes no idénticos. 



Designemos entonces por n^ el mimero de los átomos simples de 

 primera especie, por n^ el de los átomos de segunda especie, por h, , 

 el número de los pares de átomos de primera especie unidos dos á 

 dos, por %2 2 ^1 ^^ ^os pares de átomos de segunda especie también 

 ligados químicamente, y por w^.^ el de las moléculas mixtas. Los símbo- 

 los fc^, A;,, k^l, A;^,, fcj, conservarán la misma significación que antes con 

 respecto á cada una de las categorías respectivas, y lo mismo sucederá 

 con y,, y^, -/jj, ^22, y^^, los dominios sensibles db) y los elementos <?a. 



Admitiremos otra vez que se trata en primer lugar del caso par- 

 ticular, en que l\ y I-, son suficientemente pequeños con respecto 



V 



á fc, 2 y — para que se pueda despreciar del todo el número de los 



pares de átomos de j)rimera y segunda especie, lo que significa que 

 supondremos el gas formado por tres clases de moléculas : átomos li- 

 bres de primera especie, átomos libres de segunda y moléculas mixtas. 

 Admitiremos, además, como lo liicimos en otra oportunidad, que 

 ninguno de los dos gases simples se encuentra en exceso, ó sea que 

 el número de los átomos libres de primera especie es igual al número 

 de los de segunda. En estas condiciones tendremos, siendo a el nú- 

 mero primitivo de los átomos 



n^ = n, = a — n^^ 



En este caso, el grado de disociación q que, en la hipótesis de 

 átomos idénticos, tenía por expresión 



a 



será dado por la relación 



^ = —^- (24) 



y si se aplica la fórmula encontrada en mi memoria anterior (1) 

 (1) Loe. cit. fórmula (28) página 60. 



