36 ANALES ÜK LA SOCIKDAU CIENTÍFICA ARGENTINA 



Sus medidas se refieren a campos muy d«''biles. Xo meucioiía ])ara 

 nada el valor del decrecimiento de sus ondas. Hace notar deqiie el ca- 

 lor de [j. ¿Mira níquel corresponde iinn/ hieti <( los valores obtenidos en 

 campos débiles estacionarios. 



Scliames (1) ha deducido ¡j, para hierro, corres[)ondientes a períodos 

 comprendidos entre ?i = 3 X 1^' y 'í-^S X 1^*' midiendo la variación 

 que experimenta la inductancia de una bobina al introducir un núcleo 

 de hierro. Las ondas usadas por él son j)oco amortiguadas. Los cam- 

 pos van de 20 Gaus arriba. 



1. Zenneck (2) por un método análogo al de Klemencic pero usando 

 en lugar de pilas termoeléctricas, dos termómetros de Eiess deduce 

 el valor de \j. en hierro para n = 2,2 X 10" y n = 8,7 X 10" hallando 

 ¡j. :^167 y 211 respectivamente. Los valores del campo han debido 

 ser necesariamente grandes dado el instrumento usado para medir el 

 calor producido. Además como dice el autor, la histéresis debe haber 

 influido sobre los resultados obtenidos que considera sólo como un 

 límite superior. 



St. John (3) y lo mismo Batelli y Magri (4) miden el aumento de la 

 autoinducción en un hilo alambre de hierro recorrido por oscilaciones 

 amortiguadas. La diferencia entre la autoinducción de hierro y cobre 

 importa 3 a 4 por ciento del valor total y con esta diferencia calculan 

 \j.. El método es bastante inexacto pues en el caso que la exactitud 

 de las medidas de cada una de las autoinducciones sean de 1 por cien- 

 to, el error en los resultados sería de 30 por ciento. 



Bonazzi (5) compara los valores que toma la autoinducción de una 

 bobina en cuyo interior existe nna vez un núcleo de hierro y otra vez 

 de aire. Conocida la capacidad del circuito, calcula la autoinducción 

 usando la fórmula de Lord Kelvin, midiendo el número de oscilacio- 

 nes del circuito fotografiando la chispa reflejada en un espejo ro- 

 tativo. 



Calcula \j. usando una fórmula teórica deducida por Piola para la 

 reactancia del mismo cuando carece de núcleo. En las fórmulas se su- 

 l)one que se trata de una onda no amortiguada. 



(1) ScHAMES, Ann. Pliys., 27, págiua 64, 1908. 



(2) I. Zkxxeck. Elektromanc. Schwingungen iniñ drahtl. lelegraphic, \}íigiuí\Ali , 

 1915. 



(3) St. John, Flül. Magn., 38, página 495, 1894. 



(4) Batelli y Magri, Phys. Zeifsch., 8, página 298, 1907. 



(5) BoXAZZi, Puhhlicazioni deW Istituto di Física delV Universita di Pisa. 1910. 



