LA PERMEABILIDAD MAGNÉTICA DEL HIERRO Y DEL NÍQUEL 41 



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■■ , 2M^ • ^ 



10 + oO — 77 — O = O 

 o c' 



(londe I es el momento de inercia y a la fuerza directriz. 



Si íto es el número de oscilaciones propias y A el campo molecular 

 en que oscila la partícula, la ecuación anterior se convierte en 



2]VP 



áTJn,r^ — - — = 

 3 c'I 



siendo 



árJn,' 



AM 



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Magnetón hujo la <icción de una fuerza periódica exterior 



Si actúa sobre el magnetón como fuerza exterior el campo excitante 

 H' infinitamente pequeño, formando con la dirección 

 de privilegio el ángulo a y si el magnetón forma en ese 

 momento con la misma dirección un ángulo O muy pe- 

 (jueño, el momento de rotación es : 



MH' sen (a + 0) = — MH' sen x 



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aproximadamente, ^ig. 3 



De modo que la ecuación de movimiento <lel magne- 

 tón bajo la acción de una fuerza exterior tiene la forma siguiente : 



2M^- 



le + «O — ^ — e 



3 c- 



— MH' sen a. 



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En un campo compuesto por un sistema de magnetones, el campo 

 excitante de cada magnetón según Weiss y Gans (1) es : 



K' = -\-gA\> 



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donde H es la intensidad del campo magnético y Ah el momento magné- 

 tico de la unidad de volumen del material. 



Si H es una fuerza periódica, .Ib también lo es, de modo que pode- 

 mos escribir, 



(1) K. Gans, Gottinger Xachrichien, págiua 197, 1910. 



