LA PEU3IEABIL1DAD MAGNÉTICA DEL HIERRO Y DEL NÍQUEL 51 



fuerza electroDiotriz exterior. Este cambio no lia existido como se des- 

 prende de la simetría de las curvas de resonancia. 



La distancia entre las antenas y los hilos se eligió siempre de tal 

 modo que la reacción del circuito de los liilos sobre la de las antenas 

 faese muy pequeña. 



Se evitó en los posible la acción directa del oscilador sobre el cir- 

 cuito de la pila, esta acción directa fué medida en todos los casos re- 

 tirando el circuito de los hilos paralelos y haciendo funcionar el osci- 

 lador, las desviaciones observadas fueron muy pequeñas con respecto 

 a la desviaciones producidas por la acción del circuito de los hilos 

 sobre la pila. En el caso de onda de 0,31 m esto no ha sucedido en las 

 curvas de resonancia, como puede verse, por cuyo motivo empleamos, 

 como veremos más adelante, un método que permite la determinación 

 sin error del decrecimiento logarítmico. 



Una pregunta que es necesario solucionar también es de qué de- 

 pende la curva de resonancia en el caso de oscilaciones tan rápidas, 

 para las cuales no rigen las condiciones que satisfacen las corrientes 

 casi estacionarias. 



Todos los experimentadores han calculado el decrecimiento logarít- 

 mico i)ara oscilaciones tan rápidas usando la fórmula deducida por 

 Bjerknes para el caso casi estacionario y que es : 



2-tr^. (47, 



<londe 



es la desatinación e 



n, 

 ii; = 1 



n, 



■h.' 



«=i? 



siendo n, el número de oscilaciones que corresponde al vértice de la 

 curva directamente observada y 7i, el número de oscilaciones que co- 

 rresponde a otro iDunto cualquiera de la misma curva, ii^ es el cuadra- 

 do de la intensidad efectiva que corresponde a %,, e i,J es el cuadrado 

 de la intensidad efectiva que corresponde a Wa. 



Algunos detalles teóricos 



1" Se trata de investigar si es correcto el uso de la fórmula de Bjerk 

 nes aun para oscilaciones tan rápidas. 



