58 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



«j>rior¿. En efecto, el aiimeuto (le conductibilidad térmica debido a 

 la disociación aumenta en razón directa del calor de disociación y del 

 coeficiente de difusión del gas. Como ambas constantes son en el caso 

 del bromo mayores que en el del yodo, ya estudiado anteriormente, 

 era de esperarse una mayor sensibilidad del método. Para mayor se- 

 guridad he calculado la pérdida de calor ^or disociación que debiera 

 haberse producido en mi af)arato, suponiendo en la fórmula (3) las 

 constantes que se deducen de las experiencias de Langer y Meyer, 

 que como ya dije son los que acusan menor disociación. 

 La fórmula es 



W(rtis.) = | Mí (7) 



2X273 Qq/ , BT Q,\ a(l-.) 

 22420X76 ny ' Q„"^ET/ 1 + a ^' 



PA T) \^ 7fi 

 Q„ = 56000 calorías ^ = -^í%^ 



A, es el coeficiente de difusión a la temperatura T y a la presión de 

 la experiencia. D, es el coeficiente a cero grado C. y a una atmósfera : 



l/Q 2 I () 3 



D = ^^ ' T"; ' ü, = Q^f2 Q, = 19090 (Landolt) 



N = 2,77 X 10" (Landolt) 



Qi y Qa son las velocidades medias de las moléculas de Br y Br^, 

 respectivamente. 



a es el promedio de los radios de las esferas de acción molecular. 



El valor de 7 para Br^ es bastante inseguro variando los datos co- 

 nocidos desde : 



7 = 32X10-» hasta 7 = 76X10-^ 



Yo he tomado para este caso el menor de ambos valores porque el 

 radio de la esfera de acción molecular de bromo monoatómico será sin 

 duda aun menor, lo que disminuye el valor medio que figura en la fór- 

 mula. 



Resulta así : 



D = 0,1457 (C. G. S.) 



.• = 0,001346 (2 + -^ + »iíi^ (4) 



' \ ~ 28000 ^ T / 1 H- z ^ ' 



{*) Véase fórmulas (29), (30) y (36) en mi trabajo ya citado. 



