60 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



En las mismas condiciones el valor de a calculado por los constan- 

 tes que se deducen de las experiencias de Perman y Atkinson es : 



a = 0,57. 



Esta discordancia entre los resultados es tal vez atribuíble a im- 

 purezas en el bromo empleado. Para decidir si efectivamente es así 

 convendría realizar nuevas medidas a presiones crecientes hasta una 

 atmósfera. El método de la conductibilidad térmica no puede ser em- 

 jdeado por la influencia perturbadora de la convexión que afectaría 

 notablemente los resultados correspondientes a altas presiones. 



§ 5. Nuestras medidas permiten calcular el coeficiente de conducti- 

 bilidad térmica del vapor de bromo, magnitud que no es hasta ahora 

 conocida. 



He representado las pérdidas de calor en mi aparato por la ecua- 

 ción : 



W = ai -f hP (watts) 



(1 = 0,00052 &r= 0,00000128. 

 Por otra parte : 



W = E . C f \a-„ + A-„aO dt = Ickot + ^<'] E 



de donde : 



iL _ " _ 26 



" ~ CE '''~ CEK 



Eesulta : 



k, = 0,0000142 (9) 



a = 0,00492 (10) 



A; = 0,0000142 (l + 0,00492¿). (11) 



La teoría cinética permite un cálculo del valor de Tcg conociendo las 



constantes moleculares del bromo. En nuestro caso la inseguridad del 



valor de z, radio de la esfera de acción molecular, no permite esperar 



una concordancia completa con el valor observado. El cálculo es, sin 



embargo, lítil porque el valor de Ao hallado es mucho menor que las 



conductibilidades térmicas encontradas para otros gases. Así para 



aire : 



^„ = 0,000052. 



Las fórmulas son : 



