HISTERESIS MAGNÉTICA 



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€' ', en e' el vapor saturado parece pasar, bruscamente al valor e (líqui- 

 do), habiendo sin embargo obedecido al cambio e'ahce^ sin que la ex- 

 periencia i)ueda registrarlo (estados inestables). 



Podrá suceder aún que la curva tome la forma ocd^ teniendo du- 

 rante el pasaje de inestabilidad presiones negativas. 



A temperaturas más elevadas la porción ee' se reduce para desapa- 

 recer a la temperatura crítica (densidad y presión críticas). 



Si podemos (supersaturación) llegar a hacer describir al vapor el 

 camino e'a^ la densidad crecerá bruscamente do a en/. 



Inversamente en el caso normal al bajar la presión, el líquido des- 

 cribe la curva fecbe'f 'o, en el orden inverso sin j)érdida de energía ; y 



Fig. ] . — Presión y densidad de fluido 



si podemos evitar que en e se produzca la vaporización, la densidad 

 del líquido bajará hasta c, saltando a/'. 



En esta forma se ha producido un verdadero ciclo, formado por 

 f'üfef con pérdida de energía, lo que Ashworth llama « pérdida por 

 histéresis íiúida ». 



Ewing ha notado que la curva de magnetización consta de tres 

 partes en los campos ferromagnéticos ; en la j)rimera parte aumento 

 del magnetismo débil y casi proporcional al campo ; en la segunda 

 parte el aumento es rápido con pequeña variación del campo; en fin 

 en la tercera parte la magnetización crece muy lentamente llegando 

 a ser casi constante en campos intensos. 



Siendo la ecuación ferromagnética análoga de la de Van der Waals, 

 notamos que ambas son del tercer grado en I (intensidad de magne- 

 tización) una y p (densidad) la otra, deberán pues tener formas seme- 

 jantes, cuando consideramos ambos para una temi^eratura T fija. 



Si, pues, consideramos la variación de H con respecto a I, debemos 



