LOS EFECTOS ÓPTICOS EN MEDIOS EN MOVIMIENTO 39 



Como continuación á mis trabajos anteriores (*) intento demostrar 

 que se puede experimentalmente dilucidar la razón de una ú otra 

 hipótesis. 



De muchas experiencias resulta definitivo que los rayos canales 

 dan un espectro de líneas desplazadas. 



Consideremos la dispersión de rayos de luz que pasan por un tubo 

 en el cual se producen rayos canales. Formémonos la siguiente ima- 

 gen de la dispersión de la luz. Cuando la luz se i)ropaga en un tubo 

 los dipolos de las moléculas oscilan, pero no varía el estado eléctrico 

 de la molécula ; por tanto no cambia el vector velocidad de las partí- 

 culas. Para obtener el índice de la refracción de la luz usemos el 

 siguiente método : introduzcamos dos sistemas de coordenadas rec- 

 tangulares K y K ' . Si hay substancias en re])OSO respecto á K ' va- 

 len las siguientes ecuaciones : 



'fe' 



d^P'„ . _ ., f/P'„ \n sN 



(la) 



i'=_«rP"„-2A:-^'+ >^^E' 



dt" " '' df 



^I.~ 



II 



donde el vector P'.r es la polarización eléctrica, el vector E'a? es la 

 fuerza eléctrica, \j. es la masa del electrón, t la carga eléctrica, Wo 1^' 

 frecuencia de la oscilación libre, A- una constante (coeficiente de vis- 

 cosidad) del medio. 



Consideremos ahora el sistema K de coordenadas. 



El origen de K ' se mueve con una velocidad constante sobre el 

 eje de las x de K. Por la teoría de la relatividad valen las siguentes 

 ecuaciones entre las cordenadas y el tiempo 



X' =¡i{x — vt) \ \ 



y' =y [ (2) / 1 



\ 



z ^= z 



v-^ 



t' =^At' --,x) (3) i 



\ C ' I 



donde x, y, z, t se refieren al sistema K. 



(*) Laub, Annalen der Physik, 1909. Sitzungsberichte der Heidelberger Alcademie 

 der Wissenschaften, Mafh. natiirir. Kl. 6. Mb. 1909. 



