LOS EFECTOS ÓPTICOS EN MEDIOS EN MOVIMIENTO 



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(p.-^Q.) n^.-lQ.) ^^p^-^q; 



?/- 



3^- 



?^0í 



+ V P.--QJ=o 



donde es el externo desplazamiento eléctrico. Considerando qne 

 para un observador móvil con el campo magnético^ el desplazamiento 

 es cero, tenemos de acuerdo con la teoría de Einstein las siguientes 

 ecuaciones : 



?-P. 



)9 ,.9 *■ -^ X 



, y-P, , 1 ,, ?P, 



^if^^^'^^'^^^ + r^^if + 



+ I -i^^H ^i + ^„2 P. = o 





Í-P 2)^P ?P 



3¿c2 



?.r?í 



:^í 



(18a) 



- ih^vu ^^ + «;- p, = o 



J)2P, 



., ?'^P. 



y'F. 





Eesolviendo las ecuaciones diferenciales obtenemos, según la teo- 

 ría de Einstein, para la frecuencia de vibración de las líneas desplaza- 

 das : 



n, — n^ ^r^n n — -, 



(19) 



y según la teoría de Abraliam : 



n, — n^ = r^H i/ 1 j 



(20) 



donde n^ es la frecuencia de la vibración menor y m^ la frecuencia de 

 la vibración mayor. 



V 



Limitándonos á las magnitudes del segundo orden - tenemos según 



Einstein 



