EMANACIÓN RADIOACTIVA EN LAS FUENTES 89 



La ('oncordancia de los valores de I„ es mejor ya. El valor último 

 siendo el más inexacto, tomaremos el término medio sólo <le los dos 

 l)ri meros y obtendremos 



h = -50,^ 



Análogamente, como antes, obtenemos entonces 



seg 

 118 

 201 

 300 



El valor de K siendo muy poco probable, no sirve en este caso 

 calcular más para obtener todavía una aproximación mejor. Resulta 

 que para la emanación del torio la intensidad inicial es mayor del 8 

 por ciento, y para la del radium es menor de 1,8 por ciento más ó 

 menos, respecto á los valores obtenidos por la i)rimera aproxima- 

 (íión. Se ve entonces, que la determinación exacta de la cuota del 

 torio en una mezcla es muy difícil. 



20. El valor It observado á cualquier tiempo f, que se ha corregido 

 según los § 10, 11 y 14 (ó IG ó 18), no representa la cantidad de la 

 emanación I^ al tiemjjo ¿ = O (principio de la circulación). Al contra- 

 rio, vale 



lo = I,.e>i -^ 



De esta ecuación resulta respecto al radium : Si el tiempo de obser- 

 vación es breve (hasta media hora), I„ prácticamente es igual á I^. 

 Para tiempos más largos la diferencia entre ambos se hace mayor. 

 Algunos físicos calculan entonces I^, otros (como por ej. Sury) (^) 

 l)oneii también en este caso tácitamente It = lo- De la fórmula sigue 

 (lue para 



t = 3 horas, la falta hecha por ésto es 2 por ciento. 



t =r .") horas, la falta hecha por ésto es 4 por ciento. 



Estas faltas están todavía dentro del límite de faltas; pero para 

 lugares de tiempos mayores pueden alcanzar valores mucho más 

 grandes. 



C) .J. V. 8URY, loe. Cit. 



