TEORÍA ELÁSTICA DE COLUMNAS Y YIGAS 339 



+ V^."4J VJE(1 + A)^j ^ ■■■] 



(32) 



y despreciando á \ frente á la unidad 



/p~ - r /i\- F f- /i.-sy-íF pv "1 



Haciendo en esta ecuación 



/= O 

 resultará 



~P _ 



~ 21 

 ó bien 



\/^ = 



l' = ^j f (34> 



1 



Ó sea la ecuación clásica de Euler, varias veces mencionada en lo 

 que precede. 



De este proceder se induce que no hahrá Jiexionamiento mientras el 

 largo I no pase del valor indicado. 



Para que sea lícito razonar de esta manera, sería en mi opinión ne- 

 cesario demostrar primeramente que la carga P no desaparece con- 

 juntamente con la flecha. 



Pues, si así fuera, la ecuación (33) se convertiría en 



lo que únicamente sería posible cuando : í == co 



Un tal orden de ideas aquella ecuación sólo permite inferir que con 

 una carga infinitamente pequeña no puede haber flecha en una columna 

 sin peso propio y de largo finito, resultado evidente a priori. 



Por lo demás, la introducción del valor de I de la ecuación (34) en 

 la ecuación (32) conduce á 



sjl + A _ 1 + 1^2 j JE (1 -f X) 4 "^ V2 . 4 ' Ue (1 + X) 4 | ^ "' 

 y sentando la aproximación 



V'l+ A=:l + \\ 



