LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » <U 



lo que significa que aquella diferencia es, para cada gas, igual á la 

 constante gaseosa correspondiente. 



Por último el producto de la misma diferencia por el peso molecu- 

 lar [j. es, para todos los gases, igual á la constante general B. 



Podemos buscar aun la razón y de los dos calores específicos. Te- 

 nemos : 



Y- 3(l+¡3)+2 2 



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 de donde se saca : 



3(1 + 0) "3(1 + 0) 



3(l + ¡% = 3(l + ¡3) + 2 



3x+3fa = 5+30 



3(3-/ — 3) = 5 — ;í 7 



o_, 5-3 7 _ :?(l-x) 2 = 2 



' J 3( x -l) 3( y -l)^3( x -l) 3( x -l) 



Si consideramos el caso único que hasta ahora hayamos estudiado, 

 ó sea el de las esferas perfectas, tenemos como ya lo sabemos : 



de donde : 



" = 0, 



3-/ = 5 



v= r (15) 



valor que está perfectamente de acuerdo con lo encontrado por Kundt 

 y Warbnrg para la razón de los calores específicos del vapor de mer- 

 curio, y más tarde porliamsay [tara el helio y el argón. Observaremos 

 que para los demás gases estudiados hasta ahora, esta razón es algo 

 más pequeña, lo que prueba la existencia de movimientos intramole- 

 culares. 



17. El principio de Carnot y la entropía. — Observaremos que la 

 expresión general de dQ : 



no es una diferencial exacta con respecto a las variables T y p. Pero. 



