LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QU ANTA » H7 



Observemos que el segundo miembro es igual, salvo una constante, 

 cuando se tiene ¡3 = 0, á / — de la expresión (5), loque significa que 



representa la entropía total de los gases. 



En la naturaleza, hay siempre tendencia para un sistema á pasar 

 del estado menos probable al estado más probable. Luego si la pro- 

 balidad W del estado de un gas es menor para un estado dado que no 

 para otro estado, se necesitará, para provocar el paso del primero al 

 segundo, la intervención de cuerpos ajenos, pero el fenómeno se po- 

 drá verificar sin que modificaciones persistentes se realicen en aqué- 

 llos. Si al contrario la probabilidad W es menor para el segundo estado 

 • I ue no para el primero, el cambio se podrá verificar también, pero con 

 la condición (pie los cuerpos ajenos tomen á su vez un estado más 

 probable que el anterior. 



Observemos ahora que la magnitud : 



RM log W 



que no difiera de — H sino en un tactor constante, crece y disminuye 

 al mismo tiempo que la probabilidad W y por lo tanto se puede decir 

 de ella lo que dijimos de W. Aquella magnitud, en el caso de que la 



razón de los calores específicos sea igual á -, no es, como ya lo sabe- 

 mos, otra cosa que la entropía total de los gases considerados. Ahora 

 bien, el hecho de que en la naturaleza la. entropía tiende á un máxi- 

 mo, demuestra (pie para cada acción recíproca de dos gases reales, 

 como la difusión, la conductibilidad térmica, etc., las moléculas to- 

 madas por separado intervienen en esta acción según la ley general 

 de probabilidad, ósea, al menos, que los gases reales actúan como los 

 gases privados de organización molecular que habíamos ideado. 



Pero, al propio tiempo, resulta de lo que antecede una consecuen- 

 cia de importancia capital desde el punto de vista del segundo prin- 

 cipio de la termodinámica, pues este principio no nos aparece ya sino 

 c(»ino un teorema de probabilidad. Sin embargo, hemos de confesar 

 que dicha consecuencia no está justificada basta ahora, sino en el 

 caso particular en el cual nos colocamos. Pero se ha podido genera- 

 lizarla y demostrar que, para un gas de volumen arbitrario VH. y 

 para varios gases la magnitud SVH, no pueden sino disminuir en 

 virtud de los choques y se deben considerar como las medidas de la 

 probabilidad del estado gaseoso. 



