LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » ()í> 



están animadas de movimientos las unas con respecto á las otras. 



Sea lo que fuera, si nos colocamos desde el punto de vista especial 

 de la teoría cinética, lo que nos aparece más lógico seria generalizar 

 de una manera suficiente el concepto de la constitución de las molé- 

 culas para que todos los modos posibles de considerarla resulten sólo 

 casos particulares, y, de este modo, tendremos la seguridad de con- 

 seguir una representación mecánica de los fenómenos que se adopte 

 lo mejor posible á la verificación experimental. 



Consideraremos, pues, la molécula como un sistema mecánico cuya 

 naturaleza es desconocida, lo que no nos impide admitir que sus va- 

 riaciones están determinadas por las ecuaciones de la dinámica de 

 Lagrange, suponiendo que la posición de todas la partes del sistema 

 queda determinada á cada instante por las coordenadas generaliza- 

 das que se introducen también en la teoría de los iones complejos de 

 Lorentz. Creo conveniente, pues, recordar muy brevemente la forma- 

 ción de estas ecuaciones. 



lí>. Las ecuaciones de Lagrange. — Imaginemos que se conozca la 

 constitución de un sistema mecánico cualquiera que supondremos 

 holónomo, lo que significa que se admite que las uniones impuestas 

 se pueden expresar en términos finitos. Este sistema se compone de n 

 puntos sometidos á uniones tales que su estado depende á cada ins- 

 tante de Te parámetros independientes los unos de los otros ; los de- 

 signare por : 



ffly íij Í3J — í*- ( ] ) 



Podremos siempre expresar las coordenadas de cada uno de los n 

 puntos en función de los Je parámetros, mediante on ecuaciones, su- 

 poniendo ademas que estas ecuaciones dependen ó no del tiempo. 

 Por otra parte, las uniones serán expresadas en términos finitos por 

 un número h de ecuaciones, siendo // siempre menor que 3n, pues si 

 así no fuera, el movimiento del sistema quedaría del todo definido. 

 lo (pie estaría en contra de la hipótesis. Tendremos siempre por con- 



siguiente 



h = 3n—m, ('2) 



y m expresará lo que llamaremos número de grados de libertad del sis- 

 temo. 



Si damos á los parámetros q incrementos infinitamente pequeños y 

 arbitrarios i<¡, tendremos el desplazamiento virtual más general del 



