LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 87 



teoría cinética de los gases que no me parece tener un interés inme- 

 diato, y salir de los límites naturales de la presente monografía. Por 

 otra parte, tenemos á mano un procedimiento más fácil de demostra- 

 ción que debemos al profesor ,1. II. Jeans <le Cambridge; se encuen- 

 tra en la memoria que leyó el físico inglés en la conferencia reunida 

 en Bruselas (del 30 de octubre al .'> de noviembre de 1911) bajo los 

 auspicios del gran industrial belga E. Solvay. 



LT). Demostración del teorema. — Con el objeto de reducir las de- 

 mostraciones de Maxwell y Boltzmanná la más simple expresión, po- 

 dríamos resumir la explicación de estos sabios diciendo que según 

 ellos, el valor atribuido á E, energía inedia de una partícula, por la 

 formula : 



E = *RTS (1) 



corresponde á una contribución -RT por cada término cuadrado efi- 

 caz en la energía de una partícula, de modo que S, por medir el nu- 

 mero de los términos cuadrados, resulta necesariamente entero. El 

 teorema sobre el cual está basada la explicación uos enseña que cada 

 término cuadrado eficaz ha. de suministrar á la energía media E una 



contribución exactamente igual á -RT. 



¿i 



Pero $ cómo debemos entender, según Maxwell y Boltzmann, la pa- 

 labra término cuadrado eficaz cuyo sentido nunca fue definido de una 

 manera clara y precisa ? Este, como los ya señalados, resulta uno de 

 los puntos más débiles de la teoría. 



Veamos ahora la demostración de Jeans. 



Dado un sistema dinámico, que obedece á las ecuaciones de La- 

 ura nge y por consiguiente á las de Hamilton, representaremos otra 

 vez por #,, </,, ... q k á las coordenadas generalizadas. 



El estado del sistema, á una época cualquiera, se puede figurar por 

 un punto en un espacio de A - dimensiones, en el cual •/,, </,, ... q k serían 

 consideradas como coordenadas rectangulares. La serie de los estados 

 sucesivos del sistema, que son la consecuencia de su movimiento, es- 

 ta representada mediante una curva descripta por el punto. 



Si todo el hiperespaciolo suponemos llenado por otros puntos ana 

 logos, tendremos una representación que nos permitirá estudiar simul- 

 táneamente todos los movimientos posibles del sistema considerado. 



