LA RADIACIÓN V LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 9] 



E] cálculo de las probabilidades nos enseria que la duración del re- 

 corrido libre de una partícula en un gas, en las condiciones normales, 

 es del orden de : 



lo- "' segundo. 



Como la energía total del gas permanece sensiblemente constante 

 durante períodos largos con relación á aquella duración, es evidente 

 (pie las coordenadas, que varían á cada choque, lian de corresponder 

 á términos eficaces en la expresión de la energía. Ésto sucede, pues, 

 con las coordenadas que representan los movimientos de traslación 

 de las moléculas de un gas y las que corresponden al movimiento de 

 rotación en torno de un eje de revolución si la forma déla molécula lo 

 permite. Ahora bien, el movimiento de traslación suministra ."> uni- 

 dades á S, la rotación 0, 2 ó 3 según la forma de la molécula y nunca 

 1. Resulta que se puede tener: 



S=3 



S = 5 

 8 = 6 



y nunca S = 4, y la teoría de Maxwell-Boltzmann se halla continuada 

 con esto, en una forma notable, por los valores experimentales de los 

 calores específicos de los gases. 



¡Sin embargo las vibraciones internas de las moléculas de un gas, 

 puestas en evidencia por las rayas del espectro visible, se lian consi- 

 derado como una sería dificultad para la teoría. 



Á pesar de todo, se podría admitir que aquellas vibraciones no co- 

 rresponden sino á términos no eficaces en la expresión de la energía 

 y mostrar que el tiempo necesario para que ellas aparezcan de un mo- 

 do sensible, en razón de los choques entre moléculas, se mide muy 

 probablemente por siglos. Pero la dificultad es mayor en cuanto a las 

 vibraciones de frecuencia más pequeña que corresponden á las fajas 

 de absorción en el infrarrojo, y no hay mucha probabilidad para que 

 estas vibraciones se puedan explicar mediante la teoría de Maxwell- 

 Boltzmann. 



El caso de los sólidos da lugar á dificultades aun mayores. En efec- 

 to no se puede admitir a prior/ que el movimiento de traslación de 

 los átomos corresponde á términos eficaces en la energía. Pero, si asi 

 es. el número de estos sera igual a (i para cada átomo, ó sea ;¡ para la 

 energía cinética, y •'! para la energía potencial. Ademas si estos tér 



