PROPAGACIÓN DE LA LUZ EN LOS CUEKPOS EN MOVIMIENTO 15 



§ 6. Ejemplo especial 



Sea dado im cuerpo dotado de una velocidad mt dimensional v en la 

 dirección del eje z de un sistema de coordenadas. En este caso las 

 ecuaciones fundamentales de la dispersión serán las siguientes : 



e 4--h 

 » 2 y% 13 2 p x 2^ 2 p x 2fc3p x 2fcp3p x _ x c 



M? 2 ^ "Nf 2 3í 2 + M? 2 te?í "^ 10 tf "*" ÍO fe + ° Px_-P " 10 2 



o 2 ^p, J_^p, StoJ-fc 2fe3_p, 2¡to3p, _ • e * c" x ( 3 ) 



wr te 2 &o 3r w oztt w ot te te * 



10" 



^55¡, ^p* 2»3|fc , 2*3?. „ 2*»?P. „ . , n _„«. 



?r- te lo 3í w dzet w ót ir te vr- 



(W 



1 ; 



c 



Supongamos que hay ondas luminosas que se propagan en la direc- 

 ción del eje z, es decir, en la dirección del movimiento de la materia. 

 En lo siguiente aceptaremos que todos los vectores electromagnéticos 

 contienen el término variable. 



ginl (V — z) 



donde y es una constante compleja y n la frecuencia de la luz incidente; 

 luego las ecuaciones (3) nos darán, por ejemplo, para la primera com- 

 ponente la expresión : 



= ¿(e x + \Y (4) 



De otra parte las ecuaciones electromagnéticas de Einstein (§3) nos 

 suministran para una onda luminosa que se propaga en la dirección 

 del eje z las relaciones : 



