PROPAGACIÓN I)K LA LUZ EN LOS CUERPOS EN MOVIMIENTO 17 



C'Y" M 



(8) 



1 + >'Y , »" V ., r , 2A; . /.•/• . 



»V ■> s w "Y + 2 — y»" + -y'" — L —Y»» — wp 



La influencia de los términos del primer orden en - sobre los fenó- 



c 



menos de la dispersión y absorción de la luz la he discutido cu mi 



memoria : La teoría de Ja dispersión y de la extinción de la luz en los 



gases y vapores luminescentes, publicado en los Annalen der Thysik, 



tomo 29, página 94, 190!>. 



c 

 § 7. La ¡atinencia, de los términos del segundo orden en - sobre la (lis- 



c 



persión y la absorción de la luz en los gases, y vapores luminis- 

 centes. 



Supongamos que la luz se propaga en un gas dotado únicamente de 

 su velocidad molecular, ó además de una velocidad de traslación cuyo 

 valor sea mucho mayor que la de las moléculas, de manera que pode- 

 mos despreciar la de estas últimas. 



El primer caso lo tenemos realizado cuando la luz se propaga en un 

 gas bajo condiciones normales, el segundo cuando lo hace en un tubo 

 de Geissler ó en un tubo de rayos canales. La velocidad de las partí- 

 culas (moléculas, iones ó rayos canales), que son el sitio de los electro- 

 nes (resonadores) de la dispersión sea perpendicular ¡i la dirección de 

 la propagación de los rayos luminosos (dirección del eje y). Buscamos 

 el índice de refracción, el coeficiente de la absorción que mide un obser- 

 vador mirando en la dirección de la propagación de la luz. 



Procediendo de la misma manera como en el artículo anterior, agre- 

 gando únicamente la condición que la velocidad de la materia es nor- 

 mal á la de la luz, obtendremos después de la integración en lugar de 

 (8) la expresión : 



29 i JL 1 



V 1 + '" — wp 



W ir 



Si ponemos 



Cy = V — //. (11) 



AN. BOC. CIKN'I. AKfi. — T. LXX1X 2 



