PROPAGACIÓN DE LA LUZ EN LOS CUERPOS EN MOVIMIENTO 19 



quiero llamar la atención sobre los hermosos trabajos efectuados re- 

 cientemente en Tubingen en el laboratorio del profesor Paschen por 

 los señores Malinowski (*), Paschen y Gerlach, quienes han podido me 

 dircambios en la longitud de ondas de la raya <le la resonancia (**), 

 2537 (Unidades de Angstrom) en el mercurio hasta 5 . 10~ r> ü. A. 



En lo que sigue voy á tratar algunos casos, que tienen un especial 

 interés y pueden ser realizados. 



§ 8. El índice de la refracción 



Muchas teorías (Drude, Voigt), no contienen el término multiplicado 

 por w en la ecuación (1) del párrafo 4. La consideración de aquel tér- 

 mino da únicamente ana muy pequeña corrección para el índice de 

 refracción de un cuerpo en reposo — y en la mayor parte puede ser 

 despreciada. — Por esto, para mayor simplificación, no discutiré los 

 términos multiplicados por <o. 



Supongamos que podemos despreciarla, absorción y poner en la ecua- 

 ción (I) del párrafo 4 : Te = 0. 



(Esto, por ejemplo, casi siempre sucederá en los gases y vapores, si 

 la frecuencia de las ondas luminosas excitantes no se encuentra muy 

 cerca de las oscilacioness propias de los electrones del gas). En este 

 caso tenemos en lugar de la (13), párrafo 7,1a siguiente ecuación : 



v 2 = 1 + < V (14) 



donde 



o 1 



a, =A ? 



w „ n 





Para una substancia monoelectrónica, es decir una substancia que 

 contiene electrones con una sola oscilación propia para luz, fl¡ tendrá 



el valor : 



1 rN 1 



", 



■' 



W 



(*) Physikalische Zeitschríft, 14, página SS4, 1913. y 15, página 489, 1914. 



(**) Descubierta por el físico norteamericano Wood y llamada por < ; 1 la radia- 

 ción de la resonancia, porque se produce, cuando la raya 2537 de una lámpara de 

 mercurio atraviesa un tubo evacuado, en el cual se encuentra una gota de Hg. 



