lo Que da 



I. A RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » 95 



F(aT) 



/(/,T) = a4-' (2) 



A 





siendo F otra función universal que no depende sino de la variable 

 independiente XT. 



Observaremos desde luego que la termodinámica no permite deter- 

 minar la forma de la función P, pues los fenómenos de la radiación 

 dan intervención a movimientos atómicos é intratómicos sobre los 

 cuales aquélla ciencia no puede informarnos. Pero es factible aplicar 

 á aquellos fenómenos la teoría cinética y especialmente el teorema de 

 equirrepartición de la energía entre los varios grados de libertad, lo 

 que hicieron lord liayleigh y Jeans. 



Sin embargo liemos de señalar aquí una dificultad invencible. Si 

 consideramos un sistema formado por un recinto que contiene mate 

 ria. electrones capaces de emitir ondas luminosas tan pronto como 

 experimentan aceleraciones y el éter que las propaga, veremos al tra- 

 tar de hacer la cuenta de los grados de libertad del sistema, (pie el 

 número de estos resulta infinito. 



En efecto el éter actúa como un Huido perfecto indefinidamente di- 

 visible y, según la teoría electromagnética de la luz, el estado de este 

 fluido a ana época, dada, está determinado por el valor de los campos 

 eléctrico y magnético en cada punto. Tero como éste valor es una fun- 

 ción continua de las coordenadas que satisface á las ecuaciones de 

 Poisson y Laplace. su forma puede experimentar todas las variaciones 

 posibles, pues los valores de los campos en dos puntos dados pueden 

 diferir tanto como se quiere. Ahora bien, en el caso délos fenómenos 

 de radiación, estos campos son periódicos con frecuencias y longitudes 

 de ondas determinadas. En estas condiciones la dificultad señalada se 

 puede definir como sigue: el éter es capaz de transmitir vibraciones 

 de todas las frecuencias, desde cero hasta el infinito, y, para fijar su 

 estado, es menester conocer la intensidad de todas estas vibraciones, 

 (pie forman una serie infinita análoga a la de los números naturales. 



Para expresar esta idea con mayor precisión, consideremos con lord 

 Kayleigh, Jeans y Lorentz un recinto en forma de paralelepípedo 

 rectángulo de paredes perfectamente reflectoras y de volumen V, cu- 

 yas dimensiones sean grandes con respecto á las longitudes de onda 

 consideradas. Este recinto contendrá moléculas, materiales y electro 



