TOO ANALES DE EA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



los ingleses, tema afición á las representaciones mecánicas de los fe- 

 nómenos y se aplicaba á construirlas. Pero, como lo observó Poincaré 

 en la discusión que quedó abierta en la conferencia de Bruselas, des- 

 pués de la lectura de la memoria de Jeaus, siempre que se den dimen- 

 siones convenientes á los caños y valores apropiados á los escapes, 

 con esto se podrá dar cuenta satisfactoria de toda observación experi- 

 mental cualquiera sea su naturaleza. Ahora bien, no es este el papel 

 reservado á las teorías físicas, que no consisten en introducir constan- 

 tes arbitrarias en número igual al de los fenómenos que tratan de expli- 

 car; al contrariólas teorías tienen por objeto establecer relaciones 

 exactas entre los hechos experimentales y especialmente permitir la 

 previsión de otros aún no revelados por la experiencia. 



Por otra parte, el mismo Jeans confiesa que le es imposible sacar 

 una explicación satisfactoria de la radiación de la teoría Maxwell- 

 Boltzmann, cualquiera sea la extensión que se pueda asignarle, y ad 

 mite que el desarrollo de la misma no será factible sino después de 

 idear otro mecanismo del fenómeno. 



Tenemos pues que imitar á Jeans y abandonar el propósito de hallar 

 en la teoría cinética clásica la ayuda que no puede facilitarnos. Por 

 otra parte hemos de poner en evidencia el desacuerdo completo que 

 existe entre la ley de lord Rayleigh y los resaltados experimen- 

 tales. 



31. Desacuerdo de la ley de lord Rayleigh con los resultados suminis- 

 trados por la experiencia. — Tenemos primero que resumir el principio 

 de la ley. Ya sabemos que el número u de los grados de libertad que 

 corresponden á las longitudes de ondas comprendidas entre X y (X-f-ííX) 

 es dado por la expresión 



n = — -d\. (1) 



X 4 



Como los movimientos vibratorios suponen la existencia de una 



energía cinética y otra potencial, hay que multiplicar el número ante- 



RT 

 rior por el factor — — , y la energía que corresponde á una longitud de 



onda comprendida entre X y (X-f-íiX) en el recinto de volumen V ten- 

 drá por supresión : 



8- RT 



