LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QÜANTA » Í01 



En cuanto á la densidad de la energía igual á la que corresponde á 

 la unidad de volumen, su valor será : 



E;tfA = ^ = A//J>/X, (3) 



2W,' A" V ' 



, . , , 8-E 

 siendo c igual a -— -• 



N 



En estas condiciones, la función F(XT) de Wien toma la forma : 



F(XT)=cXT (4) 



lo que significa que es igual al producto de la variable XT por una 

 constante, ó sea función lineal de XT. 



Si integramos la relación (3), se ve que, si la energía total destinada 

 á ser repartida entre las longitudes de onda es finita, toda región li- 

 mitada del espectro no recibe de ella sino una fracción infinitamente 

 pequeña. (Jomo lo vimos ya, dicha ley no corresponde á ninguna distri- 

 bución estable de la energía en el espectro. Las curvas isotermas que 

 resultan no corresponden tampoco al máximo, en contra de lo que 

 exige la condición de estabilidad, siempre satisfecha, á todas las tem- 

 peraturas, en las curvas experimentales. 



En cuanto á las curvas isocromáticas, la misma ley suministra rec- 

 tas que pasan por el origen, lo que significa que el calor específico del 

 vacío, con respecto á una radiación monocromática dada, sería una 

 constante independiente de la temperatura, y hay que observar la 

 profunda analogía de este enunciado con el obtenido para la materia 

 en estado sólido y gaseoso. 



Si para comparar estos resultados con la experiencia, tomamos por 

 abscisa el producto XT y por ordenada la función F (XT), lineal y de 

 la forma : 



obtenemos una recta que pasa por el origen, y si trazamos también la 

 curva que representa con la mayor exactitud los resultados experi- 

 mentales, se ve que la curva. y—V (XT) sale tangencialmente al eje de 

 las abscisas para apartarse después de éste y convertirse en asíntota 

 á la recta que corresponde á la ley de Rayleigh. 



En forma distinta se puede decir que, como para los calores especí- 

 ficos de los pises y sólidos, los grados de libertad no entran en acción 



