LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 159 



y la del desplazamiento de Wien : 



it i dX=i/(XT)dX, (4) 



observando que la relación (4) es compatible con la (2) y con la (1), 

 mientras la ley de Stefau-Boltziiiann esta en contradicción con la mis- 

 ma relación (1). 



Pero observaremos que la aplicación de los principios generales de 

 la termodinámica y de la electrodinámica no puede llevarnos más allá 

 de la ley de desplazamiento de Wien, la forma de la función/ no pn- 

 diendo ser determinada sino por un análisis más profundo del meca- 

 nismo molecular de la emisión y absorción de la radiación. Sin em- 

 bargo podemos prever casi con toda seguridad que todos los métodos 

 lian de llevarnos á la ley de radiación de Jeans, al menos mientras los 

 movimientos y las fuerzas que actúan entre las moléculas y los elec- 

 trones se calculen mediante los principios clásicos de la dinámica y 

 electrodinámica. 



Resulta que, para librarnos de la ley de la radiación expresada por 

 la relación (2), es imprescindible introducir en la teoría clásica una 

 modificación fundamental mediante un concepto nuevo de la significa- 

 ción dinámica de la, temperatura. En efecto, seg'ún la relación (2), la 

 energía de la radiación es, para toda longitud de onda, proporcional 

 a la temperatura, mientras según (1), cuando la temperatura toma va- 

 lores infinitamente pequeños del primer orden, la energía de la radia- 

 ción es infinitamente pequeña del orden infinito. 



35. Definición general de la temperatura. — La relación general entre 

 la energía y la temperatura no puede ser definida sino por condiciones 

 de probabilidad. Supongamos, pues, que dos sistemas físicos, cuyo es- 

 tado se define por un número muy grande de variables independien- 

 tes, puedan experimentar intercambio de energía ; estarán en equili- 

 brio estadístico cuando otro cambio de energía no corresponda ya a 

 ningún incremento de la probabilidad. 



Por consiguiente, si W, =/(E 1 ) es la probabilidad para (pie el primer 

 sistema goce de la energía E t y W 2 =©(E 2 ) la probabilidad para «pie 

 el otro tenga la energía E 2 , para que los dos sistemas tengan respecti- 

 vamente las energías E, y E,, la probabilidad resultará : 



W=W,W, (1) 



