188 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



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no se puede anular sino para a = x . 



Por último, ni se puede imaginar una proporcionalidad, para una 

 longitud de onda definida, entre la intensidad de la radiación negra y 

 la temperatura. En efecto, si tal proporcionalidad se verificase, sería 

 necesario que un cuerpo negro (pie brilla intensamente á la tempera- 

 tura de 1200° siquiera visible en la obscuridad á 15°, siendo la tem- 

 peratura absoluta T en este último caso, más ó menos la quinta parte 

 del valor que tiene á 1200°, é igual resultado se debería verificar para 

 cada cuerpo poco transparente. Por ejemplo una chapa de plata pulida 



(pie. á 15°, tiene un poder absorbente para la luz de más ó menos --• 



habría de resplandecer con un brillo igual á — del que se observa en 



un cuerpo negro á la temperatura de 1200°. Ahora bien, si se quiere 

 atribuir á la chapa cierta emisión, es preciso, para que desaparezca 

 todo brillo, que sea millares de veces menor de lo que exige la fórmula. 

 En resumidas cuentas, nos encontramos siempre ante el mismo 

 enigma : ¡ por qué un cuerpo frío, que puede absorber las vibraciones 

 luminosas externas, no emite ninguna cantidad de luz ? 



4:>. Papel atribuido por Lorentz al cálculo de las probabilidades. — El 



gran físico holandés trata, pues, de encontrar un medio que permita 

 prescindir del teorema de la equirrepartición en general, ó bien de su 

 aplicación al problema de la radiación; 



Xo olvidemos desde luego que la demostración del teorema está fun- 

 dada en consideraciones de probabilidad, lo que significa que se con- 

 sidera el estado de un sistema compuesto de un sinnúmero de partícu- 

 las como el más probable. Para ello hay que introducir en los raciocinios 

 el concepto de un gran número de estados, más órnenos distintos. Se 

 puede, por ejemplo, medir la probabilidad délos estados que, durante 

 los movimientos internos, se suceden el uno al otro en un sistema, me- 

 diante intervalos de tiempo durante los cuales aquellos existen. Pero 

 divergencias algo notables con el estado más probable se encuentran 

 limitadas a intervalos tan pequeños que quedan inaccesibles á la obser- 

 vación, y todas nuestras mediciones no pueden enseñarnos que este 

 estado es el más probable durante casi toda la totalidad del tiempo. Se 



