LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QU VNTA » 189 



puede también considerar un gran número de sistemas, copias los unos 

 de los otros, pero que, a una época dada, se encuentran en fases muy 

 diferentes. Conjuntos de esta clase se pueden imaginar de varias ma- 

 neras, aunque sea necesario imponerse la restricción de «pie. del punto 

 de vista estadístico, el estado de conjunto es estacionario. Una vez ele- 

 gido el conjunto, se mide la probabilidad de un estado cualquiera me- 

 diante el número de veces (pie se halla éntrelos sistemas del conjunto, 

 y se admite que nuestras observaciones de un cuerpo real nos revelan 

 el estado que, en el mismo conjunto, se verifica más ¡i menudo. 



Pero, aquí también, divergencias algo notables no se presentan sino 

 raras veces, y por este mismo, para las magnitudes mensurables que 

 se refieren al sistema más probable se pueden substituir los valores 

 medios que se hallan en el conjunto. 



Sentado esto, Lorentz pasa á estudiar algunos conjuntos que han 

 sido definidos. Por ejemplo, se puede introducir un conjunto de la clase 

 que Boltzmann llamó orgódica y Gibbs microcanónica, que abarca to- 

 dos los estados compatibles con un valor dado de la energía total. 



May también los conjuntos canónicos debidos á Gibbs, en los cuales 

 se admiten, hasta para la energía, todos los valores imaginables, pero 

 suponiéndolos distribuidos en los varios sistemas según cierta ley ele- 

 gida de modo que, en la mayor parte de los sistemas, la energía pue- 

 da considerarse como teniendo un valor común. Se ve que en resumen 

 un conjunto canónico así definido es equivalente á otro microcanónico. 



Lorentz observa que en los varios modos de aplicar el cálculo de 

 las probabilidades queda siempre un (demento de incertidumbre en 

 cuanto á la identidad del estado que se considera como el más proba- 

 ble con el estado real, pues tal identidad no se puede demostrar con 

 todo el rigor satisfactorio. Es cierto, por otra parte, que se podría tener 

 más confianza en cuanto á los resultados, si fuera posible alcanzarlos 

 mediante el teorema de Boltzmann, o sea introduciendo la función II 

 de este sabio, y mostrar que, en un mismo sistema, esta magnitud va 

 decreciendo necesariamente hasta cierto límite que caracteriza el es- 

 tado de equilibrio. Pero, por desgracia, sólo en los casos sencillos, 

 como el de una mezcla gaseosa, podemos demostrar de este modo el 

 teorema de equirrepartición de la energía; por lo general, al contrario, 

 es preciso recurrir á los procedimientos menos seguios (pie acabamos 

 de definir. 



Sin embargo, según Lorentz, no convendría observar una prudencia 

 exagerada, pues hemos siempre de esperar que un día sea posible im- 

 pugnar el teorema mediante una critica rigurosa de la demostración 



