LA RADIACIÓN V LA TEORÍA DE LOS « QTJANTA » 1 í> 1 



Por otra parte, sabemos que este teorema es una consecuencia de 

 las ecuaciones del movimiento puestas mi la forma que debemos á Ha- 

 milton. Esto significa, en resumidas cuentas, (pie los resultados obteni- 

 dos cuando se considera un conjunto canónico descansan sobre la hi- 

 pótesis de que, cualesquiera sean los fenómenos que se verifiquen en el 

 sistema estudiado, las ecuaciones de Hamilton permanecen aplicables. 



Ahora bien, hemos de averiguar si efectivamente se puede construir 

 un conjunto canónico estacionario con un sistema formado de materia 

 y éter y rodeado por una envoltura supuesta perfectamente conduc- 

 tora, ó sea del todo reflectora. Por lo pronto, es necesario observar que, 

 para ello, no es preciso suministrar una explicación mecánica de los 

 fenómenos electromagnéticos, pues basta que las ecuaciones que 

 determinan estos fenómenos se puedan escribir en la forma de las de 

 Hamilton. 



4f>. Las ecuaciones de Lorentz. — Recordaremos primero algunas de 

 las ecuaciones fundamentales de Lorentz aplicables al caso de que la 

 materia ponderable contiene electrones móviles. 



Entre otras relaciones escribiremos las siguientes: 



ÁJd.r '" 



V' 7 



o 



rf.r 



dy dz 



-r 1 — ^=4t:Ah 



dg <lh A da 

 dz dy áizdt 



siendo/', g, h las componentes del desplazamiento eléctrico de Max- 

 well, x, ¡3? Y las de la fuerza magnética, F, G, II las del potencial vector, 



p la densidad eléctrica, A la reciproca — de la velocidad de propaga- 

 ción de la luz. h, i\ w las componentes de la corriente. 



Lorentz ha adoptado un sistema especial de unidades que permite 

 eliminar los factores 4:: de las fórmulas. Con este sistema, las relacio- 

 nes (1) se convierten en las siguientes : 



