LA RADIACIOK Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 191 



/ 



, dBSc , , 

 A-^-dftfc, (3) 



siendo c una de las cantidades que definen el estado del sistema y Be 

 su variación. Si se integra por partes, con respecto al tiempo, se tiene : 



féMABSo] '— [dtd-'—dVzv. (4) 



* L Jí=í «/ '" 



Ahora bien, siendo determinado el estado del sistema á las dos ("po- 

 cas límites, resulta : 



cc=0 



para t = t y para ,t — t v lo que significa que la primera integral es nula. 

 Se puede también integrar por partes con respecto á x. //, z, y se 

 tendrá por ejemplo : 



rdB r f dÁ 



A — dxdydzdt = / ÁBdydzdt — / B — dxdydzdt. (5 ) 



Como nuestras integraciones se extienden basta el infinito, hay que 

 poner : 



x = dz ce 



en la primera integral del segundo miembro, y si admitimos que todas 

 nuestras funciones se anulan en el infinito, esta integral es nula y 

 resulta : 



l A d-dt =— l—d-dt 



1 d.r -J d,r 



(6) 



Observemos ahora (pie si el sistema estuviera sometido á uniones, 

 habría por supuesto que agregar estas condiciones de unión a las ya 

 impuestas á las distintas cantidades contenidas en la integral J. 



Empezaremos por dar á F, (I, H incrementos IV. ÍG, SH, y ten- 

 dremos : 



d d 



B«=- S H-- S G, 



de donde se deduce : 



SJ=/«*[jU 1 (l8H-i»)-a 1 ÍF]=0 



