200 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA AUGENTINA 



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y no hay sino un .solo y único vector capaz de satisfacer á estas pro- 

 piedades. 



Calculemos pues el valor de W de la integral (1) para los dos movi- 

 mientos mediante la fórmula: 



W=i/2a a <fr. (2) 



De este modo podremos obtener el valor de SW. Análogamente se 

 tendrá BY, tomando para los dos movimientos la fórmula conocida : 



V=lf2f-d-. (3) 



Por otra parte, es fácil demostrar que la expresión (1) permanece 

 cierta, siempre que los desplazamientos de los electrones y las va- 

 riaciones del vector (/. <y, h) se anulen á las épocas arbitrariamente 

 elegidas í , t r 



►Sin embargo, habría que tener en cuenta partículas sin carga y 

 arciones no electromagnéticas. Se podra hacerlo si se comprende en 

 el símbolo V la energía potencial que corresponde á aquellas acciones 

 y en el símbolo W la energía cinética de las moléculas ó átomos. Por 

 último, si se quiere atribuir á las partículas cargadas cierta masa ma- 

 terial, habrá que comprender también en W la energía cinética pro- 

 pia de dicha masa. 



4!t. Intervención de las ecuaciones de Lagrange y Hamilton. Concepto 

 del sistema ficticio de Lorentz. — Para pasar de la expresión : 



$f ¡ (W—V)dt=Q (1) 



■A, 



a fórmulas de la forma de las ecuaciones de Hamilton. es necesario 

 introducir un sistema de coordenadas generalizadas q i (pie determi- 

 nen las posiciones de las partículas no cargadas y otro sistema de 

 coordenadas q., (pie definan la posición de los electrones. 



