LA RADIACIÓN Y LA TEORÍA DE LOS « QUANTA » 203 



tra para la expresión del coeficiente / (1)/ (pie corresponde á la primera 

 de las tres coordenadas y á una <¡ v ,¡ cualquiera : 



y'k 3 e L'ttR -U r.r -ir 



W= -ji^jt> S<JU t~ cos — ío) sen t 2m S( ' H — q ®' ( ¡ ) 



O,* ' U /. (I I) C 



Siendo \V una función homogénea del segundo grado de las veloci- 

 dades q, mientras V depende solamente de las coordenadas, se ve que 

 existe aquí gran analogía con las energías cinética y potencial délos 

 sistemas que se consideran comúnmente en mecánica, con la diferen- 

 cia que estos tienen por lo general un número finito de coordenadas, 

 mientras el sistema de que nos ocupamos ahora tiene una infinidad 

 de ellas, lo que significa un número infinito de grados de libertad. 



Lorentz, para evitar las dificultades (pie podrían resultar de dicha 

 diferencia, imagina que, mediante la introducción de nuevas uniones, 

 todos los campos eléctricos representados por la fórmula (3) y páralos 

 cuales la longitud de onda resultaría menor que cierto limite '/.„. se en- 

 cuentran excluidos, lo que siempre es posible si se imponen ciertas 

 condiciones al desplazamiento eléctrico (/, g 1 h). 



Así se obtiene un sistema ficticio S, con el cual se puede razonar 

 como lo hacemos con los sistemas mecánicos comunes, de modo que 

 sea dable alcanzar el concepto de lo que se verifica en el sistema real, 

 mediante el examen de los resultados que se obtienen con el sistema 

 ficticio para el límite : 



\ = 0. 

 Por lo pronto observaremos que la expresión : 



S f \w — Y)dt=0 



lleva para este sistema S á las ecuaciones de Lagrange : 



Ahora bien, después de introducir los valores de V (5) y de W (6), 

 se puede pasar al límite : 



X = 0. 



De este modo se llega a fórmulas que determinan por una parte el 



