206 ANALES DE LA SOCIEDAD CIENTÍFICA ARGENTINA 



-(h) = -KT, (5) 



9 9 v 



y, de este modo, volvemos al teorema de la equirrepartición de la ener- 

 gía, aunque la forma actual sea algo diferente de la que antes se obser- 

 vaba. Pero si se prolonga el raciocinio, se vuelve á encontrar la fór- 

 mula de lord Rayleigh. En efecto, como el número de los estados 

 elementales q.¿ para los cuales la longitud de onda está incluida entre 

 X y (X-f-dXj) es igual á : 



8:: 



—. abedh 



A 4 



se obtiene : 



4-KT 



abedh 



A 4 



para la energía eléctrica media en los sistemas que constituyen el con- 

 junto canónico, siempre que dicha energía pertenezca al intervalo 

 comprendido entre las longitudes de onda a y (a+<üa). Ahora bien la 

 energía lia de tener este mismo valor para los sistemas que estudia- 

 mos, lo que da por unidad de volumen: 



4-KT 7 . 



; di, 



A 4 



que es precisamente la ley de lord Rayleigh : 



S-KT ,. 

 — rr-dA, 



siempre que se tenga en cuenta que, en el éter que rodea el cuerpo 

 M, la energía magnética es igual á la energía eléctrica; por lo tanto 

 hay que duplicar el valor encontrado. 



Observemos que esta demostración de la ley de Rayleigh, ideada 

 por Lorentz, tiene un alcance completamente general, y abarca á todos 

 los movimientos de los electrones y también todas las acciones que se 

 ejercen entre estas partículas y la materia, pues no es preciso distin- 

 guir los electrones libres de los que sólo vibran en torno de una posi- 

 ción de equilibrio. 



Además podemos afirmar que, al menos implícitamente, se tuvo en 

 cuenta la influencia de la radiación sobre el movimiento de los elec- 

 trones y también la modificación que estos producen en los rayos por 



